§13-4连续梁的 4i,A 2i,A 整体刚度矩阵① 按传统的位移法21△2 - 4l1+B)A2 2i2∧ 每个结点位 移对{F的单 4i2 独贡献 l1 传统位移法 F2}=2i141+422i2△ 根据每个结点位移 对附加约束上的约束 30224i2△3力{F的贡献大小进 {F}=[肉]{△} 行叠加而计算所得
6 §13-4 连续梁的 整体刚度矩阵 按传统的位移法 i1 i 1 2 2 1 4i11 2i11 0 i1 i 1 2 2 2 2i12 2i22 (4i1+4i2)2 i1 i 1 2 2 3 0 2i23 4i23 每个结点位 移对{F}的单 独贡献 F1 F2 F3 4i1 2i1 0 2i1 4i1+4i2 2i 0 2 2i2 4i2 1 2 3 = {F}=[K]{} 根据每个结点位移 对附加约束上的约束 力{F}的贡献大小进 行叠加而计算所得。 传统位移法
单元集成法的力学模型和基本概念 分别考虑每个单元对{F的单独贡献,整体刚度矩阵由单元直接集成 l2 F=[FOFO FS] 略去其它单元的贡献。 单元①对结点力{F的贡献 令i2=0,则F3① 4121「△1 (b) ①(-2i14i1△ 2 4i12i10 4i12i10 F ① =2i14 △△△ 2i14i10 000 000 F}{K{4} 单元①的贡献矩阵7
7 一、 单元集成法的力学模型和基本概念 分别考虑每个单元对{F}的单独贡献，整体刚度矩阵由单元直接集成 i1 i 1 2 2 1 2 3 {F} F3 1 = [ F1 1 F2 1 1 ]T F1 1 F2 1 F3 1 令 i2 =0，则 F3 1 =0 [k] = 4i1 2i1 4i1 2i 1 1 F1 1 F2 1 = 4i1 2i1 4i1 2i1 1 2 （a） （b） F1 1 F2 1 F3 1 = 4i1 2i1 4i1 2i1 0 0 0 0 0 1 2 3 1 {F} =[K] {} 1 [K] = 1 4i1 2i1 4i1 2i1 0 0 0 0 0 单元 1 的贡献矩阵 单元 1 对结点力{F}的贡献 略去其它单元的贡献