《电动力学》课程教学课件（PPT讲稿）1 电磁现象的普遍规律 Universal Law of Electromagnetic Phenomenon

对于空间任一封闭曲面S作的面积分，可得qH后·-H4r.ds4元6%rSSqrcosdds#r34元60Sqcos ds-丹.r?4元%0Sqds'r?4元8S开-qdQ4元60S

对于空间任一封闭曲面S作 的面积分，可得 E     =  S S r ds r q E ds     3 4 0 1    = S r qr ds 3 0 cos 4 1     = S r q ds 2 0 cos 4 1      = S r qds 2 4 0 1   =   S qd 4 0 1  

Ly-q一.4元4元834元89ds,&2Eb)如果点电荷qS在S面外，把S面分成两ds2QS,部分，照明部分S2和dQads,阴影部分S1,则

   4 4 0 4 0 =  =   q d q S S q E 1 ds d ds S 1  2 1 2 ds 0 q = b) 如果点电荷q 在S面外，把S面分成两 部分，照明部分 S2 和 阴影部分 S1, 则

·s-dqr·ds4元起r24元%SSiS2q cose,ds,cosedsq一+JJr4元。4元SiScos 0,ds2 - -dQ22rcos0,ds= dQrqFE·ds=J] d2+ d2 = 04元0SS2Si

    +   = 2 1 3 1 1 1 0 3 2 2 2 4 0 4 S S S r q r ds r q r ds E ds           cos 2 2 2 2 = −d r  ds  0 4 2 1 0 =            = −   +   S S S d d q E ds     =  + 2 1 2 1 1 1 0 2 2 2 2 0 cos 4 cos S 4 S r q d s r q d s     = d r ds 2 1 1 1 cos

由此可得到结论：FE.ds-1%q在S面内q在S面外10S根据叠加原理，在点电荷系场中，则存在着如下形式:fE .ds - J (E, + E, . E, .+ E, dsSS设q1,92,q在S内，9k1,qk+2,q,在外，则有kqfE.ds-Zqi=6060i=1S

由此可得到结论： 0 0       =  在 面外 在 面内 q S q S q E dS S       = + + + + +  S k n S E dS E E E E ds          ( ) 1 2 0 1 0 1   q E dS q k i i S  =  = =   根据叠加原理，在点电荷系场中，则存在着如下 形式： 设q1 ,q2 ,···qk在S内，qk+1,qk+2,···qn在S外，则有

这里g仅仅是封闭曲面S内的总电荷。需要说明的是，当封闭曲面S内的总电荷q=0时FE·ds =0S这并不能解释成S面上各点的场强虽E所以说是由封闭曲面S内、外所有电荷产生的场强的矢量和。对于连续分布的电荷体系来说，则有fE·ds-1pdtGo VS

这并不能解释成S面上各点的场强 ,所以说， 是由封闭曲面S内、外所有电荷产生的场强的矢量和。 对于连续分布的电荷体系来说，则有   = S E ds 0   E  E = 0     = S V E ds d  0   1 这里q仅仅是封闭曲面S内的总电荷。 需要说明的是，当封闭曲面S内的总电荷q=0时