《电动力学》课程教学课件（PPT讲稿）2-1 静电势及其微分方程

2.1静电势及其微分方程2-1

2-1 2.1 静电势及其微分方程

静电场的基本特点：E,B,p,P 含等均与时间无关①2J=0@ B=H=0③不考虑永久磁体（M=O）(V×=0，.B=0，H=B=0 为唯一解)基本方程：V.D=pV×E=0n×(E, -E,)=0边值关系：n.(D, -D)= 02-2

2-2 静电场的基本特点： n  (E2 − E1 ) = 0    n (D2 − D1 ) =     ⚫ 边值关系： J  0  E B P    , , , M  0  B = H = 0    H = 0,  B = 0   H = B = 0   ② 等均与时间无关 （ ， 为唯一解） ⚫ ① ③不考虑永久磁体（ ） ④  E = 0    D =   ⚫ 基本方程：

介质分界面上的束缚电荷9, =0Op+of0,=&(E2n -E)nn·(E, -E)=60电磁性质方程：静电平衡时的导体：2①均匀各向同性线性介质J=E=0（±0)导体内P= X=(-)EE, D,P,p,...=0D=cE(D=E+P)外表面E=En=-, E, =0Pp=-V.P=(-1)pS电荷分布在表面上，电p=-n(P,-P)场处处垂直于导体表面2-3

2-3 ⚫ 介质分界面上的束缚电荷： ⚫ 电磁性质方程： ② 静电平衡时的导体： 导体内 外表面 = = , = 0 E En Et   电荷分布在表面上，电 场处处垂直于导体表面 J =E = 0（  0）   , , , , = 0    E D P  0 2 1 ( )   P  f n E E +  − =    = 0  f ( ) p 0 E2n E1n  =  −          = −  − = −  = − = = + = = − ( ) ( 1) ( ) ( ) 2 1 0 0 0 0 n P P P D E D E P P E E P P e                        ① 均匀各向同性线性介质：

本节主要内容静电场的标势一、二、 青静电势的微分方程和边值关系三. 青静电场的能量2-4

2-4 一、静电场的标势 二、静电势的微分方程和边值关系 三．静电场的能量 本节主要内容

静电场的标势一、青静电场标势[简称电势1.静电势的引入V×E=0|E=-V0①Φ的选择不唯一，相差一个常数，只要知道β即可确定E2)取负号是为了与电磁学讨论一致③?满足迭加原理: E=E, + E2 =-VβE = -V1E2 =-VP2:. Vp = VQ + VP = V(P ± P2)2-5

2-5 1．静电势的引入 一、静电场的标势  E = 0   E = −  静电场标势 [简称电势] ② 取负号是为了与电磁学讨论一致 ③  满足迭加原理   E  ① 的选择不唯一，相差一个常数，只要 知道 即可确定         =  +  =  + = − = − = + = − ( ) 1 2 1 2 1 1 2 2 1 2         E E E E E      