《船舶流体力学》课程教学资源（讲稿）24 第8章 粘性不可压流体流动基本理论 - 8.1 粘性流动现象

复习·Airy波能pgAPgA9AE=PEwave+KEwave244·波能传播方程HaEat0x

• Airy波能 22 2 wave wave 442 gA gA gA E PE KE      • 波能传播方程   0 E V Eg t x       复习

复习即通过与波速波能是以波群速Vg进行传播的，垂直的固定平面的波能转移速度等于波群速。SE9

波能是以波群速 Vg 进行传播的，即通过与波速 垂直的固定平面的波能转移速度等于波群速。 S Vp x E  Es per area V Vg E 复习

7.9船兴波阻力

7.9 船兴波阻力

7.9船兴波阻力当船在水面航行，船后将兴起波浪，这些波浪的能量将由船舶航行时克服兴波阻力所作的功来提供。在船后L处取一与波速方向相垂直的固定平面。设船的兴波阻力为D，船航速为U，单位长度所兴起的波浪能量为E。对于所选的船后控制区域，外力所作功等于波能的变化率：ED.U+FE.UdtUEE=pgAE=oahead ofshipDF=V,E-(U)pgA))

7.9 船兴波阻力 当船在水面航行，船后将兴起波浪，这些波浪的能量将由船 舶航行时克服兴波阻力所作的功来提供。在船后 L 处取一与波速 方向相垂直的固定平面。设船的兴波阻力为 D ，船航速为 U ， 单位长度所兴起的波浪能量为 。对于所选的船后控制区域， 外力所作功等于波能的变化率： 2 2 1 E  gA Vp = U 2A    2 21 21 F Vg E  U gA L E  0 ahead of ship U D E dEL   DU F EU dt    

7.9船兴波阻力D=}(E.U-F)=(E.U-V·E)因此LViV对于深水线性波(Airy波)，我们知道有g2船舶在定常航行时，船波的波形与船体是相对静止的，因此船波波形的前进速度(即波速)应等于船航行速度，即：V，=U所以有：(E.U-V,-E)=(E-U-↓V,ED(--)=gA22

7.9 船兴波阻力 因此     1 1 D EU F EU V E g U U      对于深水线性波(Airy波)，我们知道有 。 12 V V g p  船舶在定常航行时，船波的波形与船体是相对静止的，因此 船波波形的前进速度(即波速)应等于船航行速度，即： V U p  所以有：   2 1 11 2 1 1 11 2 24 D EU V E EU V E g p U U E U U E E gA U                        