3)体通量的定义 给定体v内的体通量为 p(o)=p(r)dy=l o(r, E, 2)dEd2dv 体通量的含义为: (0)=在体V内,粒子的平均径迹长度
3) 体通量的定义 给定体 V0 内的体通量为： 体通量的含义为： (V0 ) = 在体V0内，粒子的平均径迹长度。 = = 0 0 ( ) ( ) ( , , ) 0 V V V r dV r E Ω dEdΩ dV
4)粒子各次散射对通量的责献 通量叭(r,E,9)可用粒子各次散射对通量的贡献和 表示: (r,E)=∑(r,EP) 其中n(r,E,92)为粒子n次散射后对通量的贡献, 其含义为: (r,E.2)lEg=粒子在第n次散射到第n+1次散 射之间,在r点的体积元dV内, 能量E和运动方向Ω属于dEag的 粒子平均径迹长度
4) 粒子各次散射对通量的贡献 通量 可用粒子各次散射对通量的贡献和 表示： 其中 为粒子 n 次散射后对通量的贡献， 其含义为： = = 0 ( , , ) ( , , ) n r E Ω n r E Ω (r, E,Ω) (r,E,Ω) n n (r,E,Ω)dVdEdΩ= 粒子在第 n 次散射到第 n＋1 次散 射之间，在 r 点的体积元 dV 内， 能量E 和运动方向Ω属于dE dΩ的 粒子平均径迹长度
2.通量的能谱与角分布 用蒙特卡罗方法计算通量的能谱与 角分布,所采用的手段与计算其它物理 量一样,即把能量和方向分成若干个区 间,分别按粒子状态所处的区间累积记 录各自的贡献
2. 通量的能谱与角分布 用蒙特卡罗方法计算通量的能谱与 角分布，所采用的手段与计算其它物理 量一样，即把能量和方向分成若干个区 间，分别按粒子状态所处的区间累积记 录各自的贡献
现将能量分成/区:E1,AE2,…,AE1;方向分 成J区:491,42,…,421 BA ,(r)=o(r, E, 2)d. dE )=p(r, E, Q)dE d2 小 AEAQ(r)= P(r, E, 2)dQ2. dE 则有: (r,Ex)%(r) △E 当E∈△E (r) (r,E,S2dE≈ 42,(r ±∈△g2 △g2 (r,E,2)≈ △E:△2 当E∈△E,∈△2 △E.·△g2
现将能量分成 I 区：ΔE1，ΔE2，…，ΔEI；方向分 成 J 区：ΔΩ1，ΔΩ2，…，ΔΩI。 则有： = = = i j i j j j i i E E E E E d dE E dE d E d dE Ω Ω Ω Ω r r Ω Ω r r Ω Ω r r Ω Ω ( ) ( , , ) ( ) ( , , ) ( ) ( , , ) i j i j E j j i i E E E E E E dE E E E E d i i j i Ω Ω Ω r r Ω Ω Ω Ω r r Ω r r Ω Ω Ω Ω 当 ， 当 当 ( ) ( , , ) ( ) ( , , ) ( ) ( , , )
3.计算体通量的模拟方法 在实际问题中,经常遇到要计算某一区域 Vo的体通量 在通量的定义部分已经介绍过,通量可以 表示为粒子各次散射对通量的贡献和。因此, 下面要介绍的各种估计方法,只叙述各次散射 后的通量计算方法 计算体通量的方法主要有以下几种
3. 计算体通量的模拟方法 在实际问题中，经常遇到要计算某一区域 V0 的体通量。 在通量的定义部分已经介绍过，通量可以 表示为粒子各次散射对通量的贡献和。因此， 下面要介绍的各种估计方法，只叙述各次散射 后的通量计算方法。 计算体通量的方法主要有以下几种