《电动力学》课程教学课件（PPT讲稿）4-4 导电介质中电波传播

从以上讨论我们还看到：导体中自由电荷衰减是相当快的，并且完全由导体自身性质确定，与在导体中进行何种电磁过程无关，所以在讨论电磁波在导体中的传播问题时，可以认为p=0。2、导体内的单色平面电磁波导电介质与非导电介质的根本区别在于导电介质中有自由电荷存在。因而，只要有电磁波存在，总要引起传导电流。因此，导体内部：p=O, j=oE1-6

1-6 j  j E    = 0 , = 从以上讨论我们还看到：导体中自由电荷衰减 是相当快的，并且完全由导体自身性质确定，与在 导体中进行何种电磁过程无关，所以在讨论电磁波 在导体中的传播问题时，可以认为ρ= 0。 2、导体内的单色平面电磁波 导电介质与非导电介质的根本区别在于导电介质中有自由 电荷存在。因而，只要有电磁波存在，总要引起传导电流 。因此，导体内部：

aBVxE=-ataDVxH=j.atV.D=0V.B=0对一定频率的电磁波，可令D=cE,B=uH则有1-7

1-7 对一定频率ω的电磁波，可令 则有            =  =    = +    = − 0 0 B D t D H j t B E        D E B H     =  , = 

VxE=iouHV×H=E-iOE=-iO(+i)E0V.E=0V.H=0e'=e+iα0并称之为复介电常数。它的实部代表位移电流的贡献，不产生能量损耗，虚部代表传导电流的贡献能产生（引起）能量损耗。则有1-8

1-8           =  =  = − = − +  = 0 0 ( ) H E H E i E i i E E i H                  令  =  + i 并称之为复介电常数。它的实部代表位移电流的贡 献，不产生能量损耗，虚部代表传导电流的贡献， 能产生（引起）能量损耗。则有

VxE=iouHVxH=-ios'EV.E=0V.H=0从形式上看，与均匀介质中的情况完全相同，且得V×(V×E)= iouV×H-iosEV(V. E)-?E福1-9

1-9         =  =  = −   = 0 0 H E H i E E i H         E E i E E i H          − −    =  ( ) ( ) 2 0 从形式上看，与均匀介质中的情况完全相同，且得

则有V?E+の?usE=0这里也令k? ="μ'故有V?E+k?E=0同理可得：V×(V×H)=i0×E-iouV(V.H)-?H01-10

1-10 则有 0 2 2  E + E =     =  2 2 k 0 2 2  E + k E =   H H i H H i E          − −   =  ( ) ( ) 2 0 同理可得： 故有 这里也令