考虑质点沿直线运动,已知位移S=S(1),求即时速度:v()=s'(1)是求导运算;反过 来,如果知道每个时刻的即时速度v(t),求位移s(1),则是个逆运算,即要找一个函数s(n), 使得s(1)=v(t)。这个s(1)就是v(1)的不定积分,也称为原函数
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2.1序列极限定义 定义域为N的函数也称为序列,记为f(),f(2),A,f(n),A,习惯上记为 x1,x2,A,xn,A,或简单地记为{xn}。其中xn称为通项,它可由公式给出,也可由其它法 则给出
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3.1连续和间断 定义∫(x)定义在(ab),x0∈(ab),若mf(x)→>f(x),则称函数f(x)在 点x连续,x0称为连续点,否则称x为间断点 函数∫(x)在x∈(a,b)连续也可用E-6语言来叙述:∫(x)定义于(a,b),x0∈(a,b) 若E>0,38>0,使得当x∈(ab)且x-x∫(xo+0)且 f(x0-0)=f(x0)=f(x0+0), 即如果∫(x)在x左右极限都存在,且等于该点函数值,称∫(x)在该点连续
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1.平面图形的面积 定积分的应用,关键是把问题写成「f(x)bx的形式,这时关键是把f(x)dr=dF(x) 的意义搞清楚,这个观点称为微元法。 比如要求以x=a,x=b(a
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数学分析的研究对象是函数。初等数学中我们已经初步地接触到初等函数。首先我们 回顾一下初等函数,用严厉和好奇的目光,看一看定义上它们有什么不完善的地方,性质上 它们还有哪些深刻的东西尚不为认识,为了进一步认识这些性质,需要什么样的新工具 这里讲的初等函数基本上是最基本的初等函数,即常数函数,单项式函数,多项式函数,有 理函数,幂函数,指数函数,对数函数,三角函数,反三角函数,我们还将介绍双曲函数及 其反函数
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上一章的分离变效法是对直角坐标系的各种定解问题和平面极坐 标系稳定场问题进行的,出现的本征函数都是三角函数.但实际问题 中的边界是多种多样的,坐标系必须参照问题中的边界形状来选择, 不可能总是直角坐标系或平面极坐标系. 圆球形和圆柱形就是两种常见的边界,相应地用球(极)坐标系 和柱坐标系比较方便.本章要考察球坐标系和柱坐标系中的分离变数 法所导致的常微分方程以及相应的本征值问题
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行波法一般用来求解无界区域上的定解问题(如初值问题),对 于有限区域上的定解问题一混合问题或边值问题,本章介绍另一种求 解方法一分离变量法.它的基本思想是将偏微分方程的问题转化为常 微分方程的问题,先从中求出一些满足边界条件的特解,然后利用叠 加原理,作出这些解的线性组合,令其满足余下的定解条件,从而得 到定解问题的解
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物理量仅是时间的函数一常微分方程 普遍性、共性 物理量仅是时间和空间的函数一偏微分方程 必须考虑对象所处的“环境”—边界条件 求解具体问题 必须考虑对象所处的“历史”初始条件 边界条件和初始条件反应了具体问题的特定环境和历史,即问题 的特殊性、个性.在数学上,边界条件和初始条件合称定解条件 物理问题的共性一物理规律的数学表示:数学建模,通俗地讲, 就是把物理规律用数学语言“翻译”出,体现为物理量在时空中的变 化关系.这种关系通常是偏微分方程
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上章指出,指出 Fourier积分和 Fourier变换存在的条件是原函数 f(x)在任一有限区域上满足 Dirichlet条件,并且在(-∞,∞)区间上绝 对可积,这是很强的条件.在许多物理现象中,考虑的是以时间为自 变量的函数(如,研究电路中电流、电压和电量的时间变化规律)的 初值问题:即已知物理量在初始时刻t=0(电路接通瞬时)的值 ∫(0),研究它们在t>0(联络接通后)的变化情况f(),对于t<0 (电路接通之前)的情况,可以不必考虑
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《线性代数》课程PPT教学课件（B）第五章 相似矩阵与二次型_5-5二次型及其标准形复旦大学：《数理逻辑》课程教学资源（作业习题）exercise_c08《高等数学》课程教学资源（课件讲稿）第十一章 曲线积分与曲面积分_1103格林公式及其应用《线性代数》课程教学课件（讲稿，B）第一章 n阶行列式_第一节 n阶行列式的概念_1.1 n阶行列式的概念南京师范大学：《高等几何》课程电子教案（PPT课件）第四章 二次曲线理论（4.2）Pascal定理与Brianchon定理 4.3 配极变换《高等数学》课程教学资源（知识与题解PPT）4.习题课北京大学：《概率论引论》第三章 n维随机向量及其概率分布《数学分析》课程电子教案（PPT课件）第一章 集合与映射（1.2）映射与函数《高等代数》课程教学资源（下）线性空间习题西安交通大学：《高等数学（复变函数）》课程教学资源（PPT课件讲稿）第七讲 泰勒（Taylor）级数、罗朗（Laurent）级数同济大学：《线性代数》课程PPT教学课件（第五版）第一章 行列式（1.4）对换