完全波函数（全波函数），波函数称为= (x,y，z, w)可表示为=(x,y, z)n(w)并将空间函数和自旋函数的乘积称为自旋一轨道
波函数称为 完全波函数（全波函数）， 可表示为 ψ ＝ ψ（x，y，z，ω） ＝ψ（x，y，z）η（ω） 并将 空间函数 和 自旋函数 的 乘积 称为 自旋－轨道
■对于一个含有n个电子的体系，其完全波函数为 = (x y Z W; ..;XnYn,Zn,Wn)=(q1:...;qn)式中：q是广义坐标，它代表粒子的空间坐标和自旋坐标
对于一个含有 n 个电子的体系，其完全波函数为 ψ ＝ ψ（x1 ，y1 ，z1 ，ω1 ；.； xn ，yn ，zn ，ωn ） =ψ（q1 ；.；qn ） 式中： q 是广义坐标，它代表粒子的 空间坐标 和 自旋坐标。
根据微观粒子运动的波性，相同粒子是不可分辨的，相同粒子也称为全同粒子（等同粒子），由于相同粒子的不可分辨性，则由相同粒子组成的体系的波函数出，对粒子之间具有不可分辨性。例如：由两个电子组成的体系，其波函数可表示为(q1, q2)
根据微观粒子运动的波性，相同粒子是不可 分辨的，相同粒子也称为全同粒子（等同粒子）， 由于相同粒子的不可分辨性，则由相同粒子组成的 体系的波函数ψ，对粒子之间具有不可分辨性。 例如：由两个电子组成的体系，其波函数 可表示为 ψ（q1 ，q2 ）
而 (q2，q1)代表电子1和电子2交换坐标后的状态。波函数的平方如果这个#能满足坐标91和92的交换，即2（q1,q2）=2（q2，q1
而 ψ（q2 ，q1 ） 代表 电子 1 和 电子 2 交换坐标后的状态。 如果这个 波函数的平方 能满足坐标 q1 和 q2 的交换，即 ψ2 （q1 ，q2 ）＝ψ2 （q2 ，q1 ）
就体现了相同粒子不可分辨性的要求。上式两边开方可得（2）=±(q2q1)这表明，交换两个电子的坐标位置波函数或者不变或者变为负号
就体现了相同粒子不可分辨性的要求。 上式两边开方可得 ψ（q1 ，q2 ）＝±ψ（q2 ，q1 ） 这表明， 交换两个电子的坐标位置， 波函数或者不变， 或者变为负号