《电磁场》课程教学课件（PPT讲稿，电磁场与电磁波）第三章 恒定磁场

恒定嫩场 3.2磁通连续性原理· 安培环路定律 Magnetic Flux Continue Theorem Ampere's Circuital Law 磁通连续性原理(Magnetic Flux Continue Theorem) 定义穿过磁场中给定曲面$的 en B 磁感应强度B的通量为磁通： Φ=∫B.ds Wb(韦伯) 若S面为闭合曲面 Φ=∮B.dS=0 磁通连续 性原理 上页 下页

第 三 章 恒定磁场 3.2 磁通连续性原理 • 安培环路定律 若S面为闭合曲面 1. 磁通连续性原理 ( Magnetic Flux Continue Theorem ) Magnetic Flux Continue Theorem & Ampere’s Circuital Law 上 页 下 页 定义穿过磁场中给定曲面S 的 磁感应强度B 的通量为磁通：  B  dS  0    Φ  d s  B  S    Φ Wb (韦伯) 磁通连续 性原理

第 恒定做场 上页 下页

第 三 章 恒定磁场 上 页 下 页

恒定嫩场 Φ= B.ds=0 注意 ①磁通连续性原理也称磁场的高斯定理，表明磁力线是无头 无尾的闭合曲线，这一性质建立在自然界不存在磁荷的基 础上，原理适用于恒定磁场也适用于时变场。 ②1 由 B-d5=0 散度定理 [,V.Bav=0 →V.B≡0 表明恒定磁场是无源场可作为判断一个矢量场是否为 恒定磁场的必要条件。 ③ 磁通连续性原理可以从毕奥一沙伐定律中导出 上页 下页

第 三 章 恒定磁场 上 页 下 页  B  dS  0    Φ  注意 ① 磁通连续性原理也称磁场的高斯定理，表明磁力线是无头 无尾的闭合曲线，这一性质建立在自然界不存在磁荷的基 础上，原理适用于恒定磁场也适用于时变场。 ② 由 d 0 V B    d 0 散度定理 V s B S      B  0  表明恒定磁场是无源场可作为判断一个矢量场是否为 恒定磁场的必要条件。 ③ 磁通连续性原理可以从毕奥—沙伐定律中导出

第三 恒定嫩场 推导B的散度 )f xav 4πJV R=r-r g',y',z) 取散度 P(x,v.z) .xEdv ar 矢量恒等式 V.(A×C)=C.VxA-A.VxC 则 yayy] 故 V.B=0 上页 下页

第 三 章 恒定磁场 矢量恒等式 (AC)  CAAC       故 B 0  0 1 ( , , ) ( ) d 4 V J x y z                   V r 取散度 0 2 ( , , ) ( , , ) d 4 r V J x y z e B x y z                V r 则 1 1 1 J(x, y,z) ( ) ( ) J(x, y,z) J(x, y,z) ( ) r r r                                0  0 推导 B 的散度 0 2 ( , , ) ( , , ) d 4 r V J x y z e B x y z              V r 0 上 页 下 页

恒定嫩场 2. 磁力线 磁场分布可以用表示磁感应强度的磁力线来 形象的描述。规定： ①磁力线是一些有方向的曲线，曲线上任一点的 切线方向与该点磁感应强度B的方向一致。 ②磁力线的疏密程度与磁感应强度的大小成正比。 磁力线的性质： B线是闭合曲线； B线与电流方向成右螺旋关系； B线不能相交 磁场强处，磁力线密集， 否则稀疏。 上页 下页

第 三 章 恒定磁场 2. 磁力线 上 页 下 页 磁场分布可以用表示磁感应强度的磁力线来 形象的描述。规定： ① 磁力线是一些有方向的曲线，曲线上任一点的 切线方向与该点磁感应强度 B 的方向一致。 ② 磁力线的疏密程度与磁感应强度的大小成正比。 磁力线的性质： B线是闭合曲线； B线与电流方向成右螺旋关系； B线不能相交 磁场强处，磁力线密集，否则稀疏