合KD2.1.4焦尔定律的微分形式导电媒质中有电流时，必伴随功率损耗。可以证明其功率的体密度为P=J.E(W/m3)一焦耳定律的微分形式电路中的焦耳定律，可由它的积分而得，即(W)焦耳定律的积分形式P-UI-I'R2.2电源电势与局外场强T+2.2.1电源要想在导线中维持恒定电流，必须依靠非静电力将B极板的正电荷抵抗电场力搬到A极板XC。这种提供非静电力将其它形式的能量转为电能装置称为电源。图2.2.2恒定电流的形成
2.1.4 焦尔定律的微分形式 导电媒质中有电流时，必伴随功率损耗。可以证明其功率的体密度为 p = J E （W/m 3 ） ——焦耳定律的微分形式 P UI I R 2 = = 电路中的焦耳定律，可由它的积分而得，即 （W） —— 焦耳定律的积分形式 2.2 电源电势与局外场强 要想在导线中维持恒定电流，必须依靠非 静电力将B极板的正电荷抵抗电场力搬到A极板 。这种提供非静电力将其它形式的能量转为电 能装置称为电源。 2.2.1 电源 图2.2.2 恒定电流的形成
AKKD2.2.2电源电动势与局外场强设局外场强为 E=(V)，则电源电动势为=[Edlq电源电动势与有无外电路无关，它是表示电源本身的特征量。考虑局外场强E7J=Y(E+E)f(E+E).dl=fE·dl+fEdl因此=0+8=8局外场E。是非保守场。图2.2.3电源电动势与局外场强2.3恒定电场的基本方程·分界面上的衔接条件·边值问题2.3.1恒定电场的基本方程
因此 = + = + = + 0 d d d l e l e l (E E ) l E l E l 局外场 Ee 是非保守场。 考虑局外场强 ( ) J = E + Ee Ee 2.2.2 电源电动势与局外场强 设局外场强为 ，则电源电动势为 d (V) l e = E l q e e f E = 电源电动势与有无外电路无关，它是表示电源本身的特征量。 图2.2.3 电源电动势与局外场 强 2.3.1 恒定电场的基本方程 2.3 恒定电场的基本方程 • 分界面上的衔接条件 • 边值问题
AKKD1．J的散度d电荷守恒定律r.ds=Ota在恒定电场中=0散度定理V.JdV=0J.ds=0atJo故V.J=0恒定电场是一个无源场，电流线是连续的。2.E的旋度斯托克斯定理所取积分路径不经过电源，，则E·dl=0[(V×E).dS=0得△XE=0恒定电场是无旋场。3.恒定电场（电源外）的基本方程f,J.ds=0V.J=0J=yEE.dl=0VxE=0·恒定电场是无源无旋场
在恒定电场中 0 t = = 0 = 0 d dV S V J S J 散度定理 故 J = 0 恒定电场是一个无源场，电流线是连续的。 t q d S = − 电荷守恒定律 J S • 恒定电场是无源无旋场。 2. E的旋度 恒定电场是无旋场。 所取积分路径不经过电源，则 = 0 ( ) = 0 E dl E dS s l 斯托克斯定理 E = 0 得 3. 恒定电场（电源外）的基本方程 d = 0 s J S e E dl = 0 J = 0 J = E E = 0 1. J的散度