把对应于载止频率f心的自由空间波长A称为截止波长，有 7鸳。a 由上述两式可见，波导的本征值kc决定了它的截止频率和止波长。与波导的几何形状和尺寸大小有 关。当工作织率f比截止频率高或工作波长比截止波长短时，电磁波才可以在波导内传插，为传插模式： 反之，电磁波不能在波导内传播，为非传播模式。这和传播TEW波的导波系统不同，E训波传播模式是没 有酸止频常和截止波长的，因此，在双导线传输线中既可传播高频电磁波，也可传插低频电磁波以至稳恒 电流。 当寸>千或>k:时，由8-20)式得 ,=令今g圈 这是一个相位常数为的传播模式，且有 8=h-9 (8-240 此时，波导内沿传插方向上相位差2？巨的两点间的距离，称为相应的波导波长 ->见 (825) 式中是频率为的平面电磁波在无限大理想介质中的波长。上式表明波长大于无限大媒质中的波长。 在波导内，波传播的相速度为 (8-26)
把对应于截止频率 fc 的自由空间波长 称为截止波长，有 (8—22) 由上述两式可见，波导的本征值 kc 决定了它的截止频率和截止波长。Kc 与波导的几何形状和尺寸大小有 关。 当工作频率 f 比截止频率高或工作波长比截止波长短时，电磁波才可以在波导内传播，为传播模式； 反之，电磁波不能在波导内传播，为非传播模式。这和传播 TEM 波的导波系统不同，TEM 波传播模式是没 有截止频率和截止波长的，因此，在双导线传输线中既可传播高频电磁波，也可传播低频电磁波以至稳恒 电流。 当 或 时，由(8—20)式得 (8—23) 这是一个相位常数为的传播模式，且有 (8—24) 此时，波导内沿传播方向上相位差 E 的两点间的距离，称为相应的波导波长 (8—25) 式中是频率为的平面电磁波在无限大理想介质中的波长。上式表明波长大于无限大媒质中的波长。 在波导内，波传播的相速度为 (8—26)
可见，波导中波的相速度亦大于无限大媒质中波的相速度。)八也说明波在波导内的真实传播方向并不是2 轴方向，而是曲折前进，这一点不同于TW波。（⑧一26）式还表明是频率的函数，TE、TW波是色散波。此 色散不同于前面的因导电媒质引起的色散，它是由波导的边界条件引起的，因此称它为几何色敢。 当>或大>在时，为-实数，由份-20)式得 这是一个衰减常数，由于场分量都有传插因子，所以波沿z方向很快衰减。由此可见，波导星现高 通滤波器的特性。对给定的模式，只有频率高于模式止频率的波，才能在波导内传。 三矩形波导 矩形波导管通过传播TE波或TW波来传输电磁能量：矩形波导管不能传播TEW波。由理想导 体壁组成的截面为矩形的波导管，如图8-2所示。 图84矩形波导 】矩形波导中的波和E波 T波
可见，波导中波的相速度亦大于无限大媒质中波的相速度。>v 也说明波在波导内的真实传播方向并不是 z 轴方向，而是曲折前进，这一点不同于 TEM 波。(8—26)式还表明是频率的函数，TE、TM 波是色散波。此 色散不同于前面的因导电媒质引起的色散，它是由波导的边界条件引起的，因此称它为几何色散。 当 或 时，为一实数，由(8—20)式得 (8—27) 这是一个衰减常数，由于场分量都有传播因子，所以波沿 z 方向很快衰减。由此可见，波导呈现高 通滤波器的特性。对给定的模式，只有频率高于模式截止频率的波，才能在波导内传播。 二 矩形波导 矩形波导管通过传播 TE 波或 TM 波来传输电磁能量；矩形波导管不能传播 TEM 波。由理想导 体壁组成的截面为矩形的波导管，如图 8-2 所示。 图 8-4 矩形波导 1 矩形波导中的 TM 波和 TE 波 TM 波