《电动力学》课程教学课件（PPT讲稿）矢势及其微分方程 Vector potential and differential equation

由此即得B-A-[()xi()dtj(x)xrdt'P14元作变换 jdt'→Idi，即得Idl'xrB=JI4元这就是毕奥一萨伐尔定律。当全空间中电流讠给定时，即可计算磁场B，对

由此即得 作变换 ，即得 这就是毕奥——萨伐尔定律。 当全空间中电流 给定时，即可计算磁场 ，对              V V d r j x r j x d r B A       3 ( ) 4 ) ( ) 1 ( 4        jd   Idl        L r Idl r B 3 4      B  j

于电流和磁场互相制约的问题，则必须解微分方程的边值问题。3、矢势边值关系当回路短边长度趋于零时f, A.di =(A2, - Al,)NI由于回路面积趋于零，有f, A.di = {[B.ds →0S因此使得(A2t - A)△/ = 0

于电流和磁场互相制约的问题，则必须解微分方程的 边值问题。 当回路短边长度趋于零时 由于回路面积趋于零，有 因此使得      L t t A dl (A A ) l 2 1         L S A dl B ds 0     (A2t  A1t)l  0