当通过A点作OP的垂线时所得到的CP的长度1就可以近似认为等于AP，而OC就可近似看作电子产生的德布罗意波通过单缝时，从缝的上缘和中点到达荧光屏上同一点P时所走过的路程差。如果这个路程差OC恰好等于1/2波长时，则从缝的上缘A点发出的波到达P点的距离比从中点O
当通过 A 点作 OP 的垂线时所得到的 CP 的长度 就可以近似认为等于 AP，而 OC 就可近似看作电 子产生的德布罗意波通过单缝时，从缝的上缘和中 点到达荧光屏上同一点 P 时所走过的路程差。如 果这个路程差 OC 恰好等于1/2 波长时，则从缝 的上缘 A 点发出的波到达 P点的距离比从中点 O
■发出的波到达P点的距离减少入/2。这两列波刚好反相，互相抵消，因此在荧光屏P点出现第一级衍射极小值。用公式表示为：ocAA/2 =OPsine==(N3)/(D/2)= Λ/Do0由此式可知，单缝D越小，电子经单缝后散射的
发出的波到达 P点的距离减少 λ/2 。 这两列波 刚好反相，互相抵消，因此在荧光屏 P点出现第一 级衍射极小值。用公式表示为： － = λ/2 = sinθ= / =(λ/2)/(D/2)= λ/D 由此式可知，单缝 D 越小，电子经单缝后散射的 OC OC AO OP AP
越厉害，这种散射实际上表明了由于电子的衍射，而使电子通过狭缝后改变了运动方向，即它的动量在x方向上出现了分量P。假如我们只考虑在这个极小处和零级极大区间内的电子，则P应在O≤Px≤Psine由此可见，动量在×方向上的分量P是不确定
越厉害，这种散射实际上表明了由于电子的衍射 而使电子通过狭缝后改变了运动方向，即它的动 量在 x 方向上出现了分量 Px 。假如我们只考虑 在这个极小处和零级极大区间内的电子，则 Px 应在 0 ≤ Px ≤ Psinθ 由此可见，动量在 x 方向上的分量 Px 是不确定
■的，其不确定程度为： △P= P sine = (h /)(N/D) = h/D (1)坐标X的不确定度为狭缝宽度D，即△X=D代入（1）式，得△x-△Px=h如果将所有次级极大也考虑进去，则应有：
的，其不确定程度为： △Px = P sinθ = (h /λ)(λ/D) = h/D (1) 坐标 x 的不确定度为狭缝宽度 D，即 △x ＝ D 代入（1）式，得 △x ·△Px = h 如果将所有次级极大也考虑进去，则应有 ：
(2)△x : △Px≥ h表示。有时也可用：△x：△Px≥h/4π这就是测不准关系式它表明具有波性的粒子，不能同时有确定的坐标和动量，当它的某个坐标确定得愈精确，其相应的动量就愈不确定，反之亦然。而两个量的
△x · △Px ≥ h （2） 有时也可用 ： △x · △Px ≥ h/4π 表示。 这就是 测 不 准 关 系 式 它表明具有波性的粒子，不能同时有确定的 坐标和动量，当它的某个坐标确定得愈精确，其 相应的动量就愈不确定，反之亦然。而两个量的