>电磁学中，将静电方程V×E=0在场空间任一面上积分，得J,(V×E).dS = 0斯托克斯公式 Edi = 0JI>设C,和C2为由P1点到P2点的两条不同路径。Ci和Cz构成闭合回路，因此[E.di +E.di-[E.di-E.di=0JCCC即单位正电荷由P1点移至P2点时(E.di =「E.dl电场对它所作的功与路径无关JCIJC2只和两端点的位置相关
➢设C1和C2为由P1点到P2点的两条不同路径。C1和C2构成 闭合回路，因此 ➢电磁学中，将静电方程 = 0 L Edl E = 0 在场空间任一面上积分，得 ( ) = 0 S E dS 斯托克斯公式 0 1 2 1 2 + = − = C −C C C E dl E dl E dl E dl 即 = C1 C2 E dl E dl 单位正电荷由P1点移至P2点时 电场对它所作的功与路径无关， 只和两端点的位置相关
即[E.dl =CPE.dlUP上式表示的是：场空间P和P2两点某种状态（函数）的差值。该状态函数具有表征场特征的物理意义，把该状态函数定义为电势。>考虑到电场力作正功，电势能降低，则p(P)-p(P)=-[P E.dlP当P和P相距dl时，有dp=-E.dlagagag由于dz= V0.dldx +dy +doaxOzay电场强度等于电所以E=-Vβ势中的负梯度
E = − 即 • 上式表示的是：场空间P1和P2两点某种状态（函数）的 差值。该状态函数具有表征场特征的物理意义，把该 状态函数定义为电势φ。 = 2 1 1 P C P E dl E dl ➢考虑到电场力作正功，电势能降低，则 ( ) ( ) − = − 2 1 2 1 P P P P E dl 当P1和P2相距dl时，有 d E dl = − 由于 dz dl z dy y dx x d = + + = 所以 电场强度等于电 势φ的负梯度
说明：势函数只有其差值才有物理意义；b)“单值”地确定。实际中为便于计算，需要空间电势所有常需要选取电势的参考零点；零电势点的选取是任意的；N电荷分布于有限区域时，常选无穷远为零势点。d)此时，有p(P)= (~E.dl静电场和电势的关系：p(P)-β(P)= -{’ E.di已知其一便得其二。E=-Vβ
说明： a) 势函数只有其差值才有物理意义； b) 实际中为便于计算，需要空间电势“单值”地确定。 所有常需要选取电势的参考零点； c) 零电势点的选取是任意的； d) 电荷分布于有限区域时，常选无穷远为零势点。 此时，有 ( ) = P P E dl ② 静电场和电势的关系： ( ) ( ) = − − = − E P P E dl P P 2 1 2 1 已知其一， 便得其二