■实验发现黑体辐射时，它的能量是按频率分布的。若以Ev表示黑体辐射的能量，v表示频率。以Ev对v作图，得到能量分布曲线。见图：图表示不同温度下实验观测到的黑体辐射的能量分布曲线。由此可知：黑体辐射能量随频率分布
实验发现 黑体辐射时，它的能量是按频率分布 的。若以 Eν表示黑体辐射的能量，ν表示频 率。以 Eν对ν作图，得到能量分布曲线。 见图：图表示不同温度下实验观测到的黑体辐 射的能量分布曲线。由此可知： 黑体辐射能量 随频率分布
■经典物理学无法解释黑体辐射时能量按频率分布的实验事实。在1900年Planck为了解释这种现象，在深入分析实验数据和经典力学的计算出假定：假定黑体中的原子或分子基础上。他提出辐射能量时作简谐振动，它只能发射或吸收频率一为V、数值为JE=hV的整数倍的电磁能
经典物理学无法解释黑体辐射时能量按频率分布 的实验事实。在 1900 年 Planck 为了解释这 种现象，在深入分析实验数据和经典力学的计算 基础上。他提出 假定：假定黑体中的原子或分子 辐射能量时作简谐振动，它只能发射或吸收频率 为ν、数值为 ε = hν 的整数倍的电磁能
即频率为v的振子发射的能量可以等于0hV，1hV，2hV，…，nhv(n为整数）等。它们1:e-hv/kT:e-2hv/kT:，出现的概率之比为：：e-nhv/kT。因此频率为v的振动的平均能量hv/ (ehv/kT-1)■为：由此可得单位时间、单位表面积上辐射的能量
即频率为ν的振子发射的能量可以等于 0 hν， 1 hν，2 hν，··· ，n hν(n为整数)等。它们 出现的概率之比为： 1 e -hν/kT e -2hν/kT ··· e -nhν/kT。因此频率为ν的振动的平均能量 为： hν/ (ehν/kT-1) 由此可得单位时间、单位表面积上辐射的能量
Ey= (2TThv3/c2)(ehv/kT-1) -11用此公式计算E，值与实验观测到的黑体辐射非常·吻合。式中：k是Boltzmann常数：T是绝对温度c是光速：h是Planck常数。将此式和观测到的曲线拟合得到h的数值
Eν = (2πhν3 /c2 )(ehν/kT-1) -1 用此公式计算 Eν 值与实验观测到的黑体辐射非常 吻合。 式中 ：k 是 Boltzmann 常数；T 是绝对温度； c 是光速；h 是 Planck 常数。 将此式和观测到的曲线拟合得到 h 的数值
h=6.626X10-34J·s目前测得的由此可见，黑体辐射频率为v的能量，其数值是不连续的，只能为hv的整数倍，称为能量量子化这一概念是和经典物理学不相容的。因为经典物理学认为谐振子的能量是由振幅决定，而振幅
目前测得的 h = 6.626×10-34 J·s 由此可见，黑体辐射频率为ν的能量，其 数值是不连续的，只能为 hν的整数倍，称为 能 量 量 子 化 这一 概念是和经典物理学不相容的。因为经典 物理学认为谐振子的能量是由振幅决定，而振幅