单选题1分 可设置 时变电场为()场 有散无旋 B 有旋无散 有旋有散 无旋无散 提交
第 四 章 时变电磁场 时变电场为（）场 有散无旋 有旋无散 有旋有散 无旋无散 A B C D 提交 单选题 1分
四 时变电嫩场 4.2.2分界面上的衔接条件(Boundary Conditions) 时变电磁场中媒质分界面上的衔接条件的推导 方式与前三章类似，归纳如下： 磁场： (与绕行成右手关系来判正负) Hit-Ha =K tan @i tan @2 L2 折射定律 tan B E 电场： tan B2 62 返回 上页 下页
第 四 章 时变电磁场 时变电磁场中媒质分界面上的衔接条件的推导 方式与前三章类似，归纳如下： 4.2.2 分界面上的衔接条件 ( Boundary Conditions ) H H K 1t 2t − = B1n = B2n 磁场： E2t = E1t D2n − D1n = 电场： 折射定律 2 1 2 1 tan tan = 2 1 2 1 tan tan = 返 回 上 页 下 页 （与绕行成右手关系来判正负）
第四到 时变电做场 例4.2.1试推导时变场中理想导体与理想介质分界面 上的衔接条件。 分析：在理想导体中 2c0 2=0 J=yE为有限值，当y→00， E=00 aB E 由 VxE=_ =0,得B=C(常数)=0， 8t 若C≠0，B由0-→C的建立过程中必有 B≠0， 即E≠0，则J=E→0，所以只有B=0。 结论：在理想导体内部无电磁场，电磁波发生全反射。 返回上页下页
第 四 章 时变电磁场 得 B =C (常数) = 0, 结论: 在理想导体内部无电磁场，电磁波发生全反射。 例 4.2.1 试推导时变场中理想导体与理想介质分界面 上的衔接条件。 分析：在理想导体中 = 0 , = − t B 由 E 返 回 上 页 下 页 0, 0 0, → t B 若C B 由 C 的建立过程中必有 。 J = E 为有限值，当 → , E = 0 。 即 E 0,则J = E → , 所以,只有 B = 0
第四 时变电嫩场 根据衔接条件 y0 二0 E2=E1:=0 D2n-Din Ha-Hi K B2n Bin =0 分界面介质侧的场量 E=0 H,=K B=0 导体表面有感应的面电荷和面电流。 返回上页 下页
第 四 章 时变电磁场 根据衔接条件 D2n − D1n = B2n = B1n = 0 分界面介质侧的场量 Et = 0 Dn = Ht = K Bn = 0 导体表面有感应的面电荷和面电流。 返 回 上 页 下 页 E2t = E1t = 0 H2t − H1t = K
第四事 时变电做场 4.3动态位及其积分解 Kinetic Potentials and Integral Solutions 4.3.1动态位及其微分方程 (Kinetic Potentials and Differential Equations) 从Maxwell方程组出发， 由V,B=0+B=V×A aB 6A 由 V×E= Ot Vx(B+=0一E 6 1=-V A,称为动态位，是时间和空间坐标的函数。 返回上页 下页
第 四 章 时变电磁场 4.3.1 动态位及其微分方程 (Kinetic Potentials and Differential Equations) 从Maxwell方程组出发, t = − B 由 E ( ) = 0 + t A E t + = − A E A, 称为动态位，是时间和空间坐标的函数。 由 = B 0 B = A Kinetic Potentials and Integral Solutions 4.3 动态位及其积分解 返 回 上 页 下 页 t = − A ( A) = − t