第四 时变电嫩场 全电流定律 nu-ju+2s=*” 积分形式 V×H=J+ aD 微分形式 其中， aD =J。—位移电流密度 不仅传导电流产生磁场，变化的电场也能产生 磁场。麦克斯韦预言电磁波的存在。 返回 上页 下页
第 四 章 时变电磁场 全电流定律 不仅传导电流产生磁场，变化的电场也能产生 磁场。麦克斯韦预言电磁波的存在。 t = + D H J 微分形式 c d d ( ) d i i t l S = + = + S D H l J 积分形式 其中， Jd ——位移电流密度 t D = 返 回 上 页 下 页
第四章 时变电做场 恒定场 时变场 电流连续性原理 因为 V.J=- p -V aD V.J=- op 二0 8t at Ot 矢量恒等式 所以又.(J+ )=0 &t V.(V×H=0 矢量恒等式 所以 V×H=J V(V×H)=0 aD Stokes'theorem 所以又×H=J+ f #d-Ssas ,mw-j、w aD ds 返回 上页 下页
第 四 章 时变电磁场 电流连续性原理 ( H) = 0 Stokes’ theorem = l S H dl J dS 矢量恒等式 S D H dl (J )d = + S t l = ( ) 0 H 矢量恒等式 恒 定 场 时 变 场 返 回 上 页 下 页 0 t = − = J 所以 H = J t t = − = − D J 因为 ( ) 0 t = + D 所以 J t = + D 所以 H J
第四 时变电嫩场 4.2电磁场基本方程组·分界面上的衔接条件 Maxwill Eguations and Boundary Conditions 421由磁场其太方程组Maxwell Eanations) 全电流定律：麦克斯韦第一方程，表明传导电流和变化 的电场都能产生磁场。 电磁感应定律：麦克斯韦第二方程，表明电荷和变化 的磁场都能产生电场。 磁通连续性原理：表明磁场是无源场，磁力线总是闭 △曲出 高斯定律：表明电荷以发散的方式产生电场（变化的 磁场以涡旋的形式产生电场)。 V.D o.ds=g 高斯定律 返回 上页 下页
第 四 章 时变电磁场 = s D dS q d = 0 S B S S B E dl d = − l S t S D H dl (J )d = + l S t 4.2.1 电磁场基本方程组 (Maxwell Equations) 综上所述,电磁场基本方程组 t = + D H J t = − B E B = 0 D = 全电流定律 电磁感应定律 磁通连续性原理 高斯定律 Maxwill Eguations and Boundary Conditions 全电流定律：麦克斯韦第一方程，表明传导电流和变化 的电场都能产生磁场。 电磁感应定律：麦克斯韦第二方程，表明电荷和变化 的磁场都能产生电场。 磁通连续性原理：表明磁场是无源场 , 磁力线总是闭 合曲线。 高斯定律：表明电荷以发散的方式产生电场 (变化的 磁场以涡旋的形式产生电场)。 4.2 电磁场基本方程组·分界面上的衔接条件 返 回 上 页 下 页
第四事 时变电做场 构成方程 J=YE D=8E B=UH 麦克斯韦第一、二方程是独立方程，后面两个方 程可以从中推得。 f-ds fB.as-o fEu-阳s f、Dds=9 静态场和恒定场是时变场的两种特殊形式。 返回 上页 下页
第 四 章 时变电磁场 构成方程 J = E S D H dl (J )d = + l S t S B E dl d = − l S t d = 0 S B S = S D dS q 返 回 上 页 下 页 麦克斯韦第一、二方程是独立方程，后面两个方 程可以从中推得。 静态场和恒定场是时变场的两种特殊形式。 D = E B = H
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第 四 章 时变电磁场 磁场为（）场 有散无旋 有旋无散 有旋有散 无旋无散 A B C D 提交 单选题 1分