且录 §84狭义相对论的动力学 第8章 841狭义相对性原理 The Special Principle of relativity 905年爱因斯坦将经典相对性原理推广 到整个物理学定律,即物理学定律在所有惯 性系中是相同的,不存在一个绝对惯性系。 若按伽利略变换,麦克斯韦方程组就不 能保持形式。 而用洛仑兹变换,则不仅保持光速不变 原理,而且能保持物理学定律都具有相同的 形式
目 录 第8 章 §8.4 狭义相对论的动力学 8.4.1 狭义相对性原理 The Special Principle of Relativity 1905年爱因斯坦将经典相对性原理推广 到整个物理学定律，即物理学定律在所有惯 性系中是相同的，不存在一个绝对惯性系。 若按伽利略变换，麦克斯韦方程组就不 能保持形式。 而用洛仑兹变换，则不仅保持光速不变 原理，而且能保持物理学定律都具有相同的 形式
82动量、质量与速度的关系 第8章 1、动量和质量 假设相对论中的动量仍定义:P=mv 其中质量m是速度的函数。 由于空间各向同性,m只依赖于速度的 大小,而不再与它的方向有关,即 m=m() 且当vc→0时m→mn,m称为静质量 rest mass,即为经典力学中的质量
目 录 第8 章 8.4.2 动量、质量与速度的关系 1、动量和质量 假设相对论中的动量仍定义：P= mv 其中质量m是速度的函数。 由于空间各向同性，m只依赖于速度的 大小 ，而不再与它的方向有关，即 m = m(v) 且当 v/c → 0 时 m → mo ， mo称为静质量 rest mass，即为经典力学中的质量
且考虑A、B两个全同粒子对心碰撞后缙章 合成为一个复合粒子: K系 K系 碰撞前 n(v A B A B 碰撞后 u u 质量守恒:m(y)+m=M(u) 动量守恒:m(v)yv=M(u)u M(u/m(v=m(v+mol/m(v)=v/u
目 录 第8 章 考虑A、B 两个全同粒子对心碰撞后结 合成为 一 个复合粒子: 质量守恒：m(v) + mo = M(u) 动量守恒：m(v)v = M(u)u M(u)/m(v) = [m(v) + mo ]/m(v) = v/u M(u) u -v K’ 系 A B m m(v) o m(v) A B mo v K 系 碰撞前 M(u) u 碰撞后
洛仑兹速度变换 2 2 u- v 2-+ 1-uv/c 2 C 2 由此解得:Y=1±1 (“-”舍取) m(v)/m 2 P v/c 质速关系
目 录 第8 章 洛仑兹速度变换： 2 1 uv c u v u' u − − = − = 0 c v u v 2 u v 2 2 = − + 由此解得： 2 2 c v 1 1 u v = − （“-”舍取） 2 2 o c v 1 m m(v) − = 2 2 o c v 1 m v P − = → → v/c m(v)/mo 1.0 1.0 质速关系 或
且录 Fs dp d(mv) d v 0 dt dt dt 2/2 讨论:a、直线运动 m v dt /e2)Vu-v2/caya 注意:高能质点直线运动 F≠ma=mdv/dt
目 录 第8 章 2、动力学方程 − = = = → → → → 2 2 o 1 v c m v dt d dt d(m v ) dt d P F 讨论：a、直线运动 ( ) dt dv . 1 v c m 1 v c m v dt d F 2 3 2 2 o 2 2 o − = − = 注意：高能质点直线运动 F ma = mdv/dt