表面力:表面力有两部分(法向和切向应力) 法向应力 切向应力 左面 T 右面(pm+dkx)(τ dT T.+ 后面-P2y T T 前面—( pux+_yy T dy T.+ 下面-Pz T aT 上面 px+-=dz) dz z dz sy az
表面力：表面力有两部分（法向和切向应力）
2、得出结论 x+1(2+2x+n) Ox 2z dt Y+-( Ot xy apry p ax 3y az dt or Z+二( x aps)= dt 0z 以应力形式表示的粘性流体的运动微分方程
2、得出结论 以应力形式表示的粘性流体的运动微分方程
米 or X+(2++n) ox 8z dt Y+( x 0)d apy x az z+1(+_0ps)=d Ox ay az Navier- Stokes方程式说明 1、对于理想流体ⅴ=0,上式变成 Eulerian运动微分方程式。 2、当u=0时,N一S方程变成 Eulerian平衡微分方程式 3、方程可解性:方程中有12个未知数,需与另外方程联立 求 解。N-S方程求解是一个复杂问题,大部分情况下不能
二、Navier－Stokes方程式说明 1、对于理想流体ν＝0，上式变成Eulerian运动微分方程式。 2、当u＝0时，N－S方程变成Eulerian平衡微分方程式。 3、方程可解性：方程中有12个未知数，需与另外方程联立 求 解。N－S方程求解是一个复杂问题，大部分情况下不能 求
流体质点的应力与应变关系式一一本构方程 Z 1、剪应力互等定理 x yX X2 TIR G x 各应力下脚标如下规定: 第一个下脚标表示作用面的法向 第二个下脚标表示应力方向
三、流体质点的应力与应变关系式——本构方程 1、剪应力互等定理 xy yx = xz zx = zy yz =
米 2、切应力的大小 1,a OV B X2 1(
2、切应力的大小 ( ) ( ) ( ) xu zu zx xz zu yu yz zy yu xu xy yx x z z y y x = = + = = + = = +