Ⅱ.变分法: 定态微扰论有效,是必须找到 H=Ho+h (1)体系的哈密顿量在某一满足物理要求的 试探波函数上的平均值必大于等于体系基 态能量 H≥E0 即由变分给出的平均值是基态能量的上限
Ⅱ. 变分法： 定态微扰论有效，是必须找到 （1）体系的哈密顿量在某一满足物理要求的 试探波函数上的平均值必大于等于体系基 态能量 即由变分给出的平均值是基态能量的上限 0 H1 H ˆ = H ˆ + ˆ H E≥ 0
(2)Ritz变分法 现可利用变分原理到具体问题上,以求体系 的近似本征能量和本征函数 基本思想:根据物理上的考虑给出含一组参 量的试探波函数 v(r,O1,02,…) A.求能量平均值,以C1,C2,表示
（2）Ritz 变分法 现可利用变分原理到具体问题上，以求体系 的近似本征能量和本征函数。 基本思想：根据物理上的考虑给出含一组参 量的试探波函数 A.求能量平均值，以 表示， (r, , , ) ψ α1 α2 L α1,α2,L
HO 102 B.对α1,α2,…求极值,从而确定 显然, (ax1,ax2,…) H(a,02,…)≥E0(基态能量) 9.109.11
B. 对 求极值，从而确定 显然， （基态能量） 9.10 9.11 ψ ψ ψ Hˆ ψ H ( α , α , ) 1 2 L = α 1 , α 2 , L ( , , ) 0 2 0 α 1 α L 0 0 2 0 H ( α 1 , α , L ) ≥ E
第九章含时间的微扰论-量子跃迁 现在要处理的问题是:体系原处于H0的本 征态(或叠加),而有一与t有关的微扰H1(t) 作用到该体系。 显然,这时体系的能量不是运动常数,其状 态并不处于定态(即使H1在一段时间中不变) 。在H0的各定态中的概率当然不是常数,而 是随时间变化的。也就是,体系可以从一个态
第九章 含时间的微扰论-量子跃迁 现在要处理的问题是：体系原处于 的本 征态（或叠加），而有一与 有关的微扰 作用到该体系。 显然，这时体系的能量不是运动常数，其状 态并不处于定态（即使 在一段时间中不变） 。在 的各定态中的概率当然不是常数，而 是随时间变化的。也就是，体系可以从一个态 0 H ˆ t H (t) ˆ 1 H1 ˆ 0 H ˆ
以一定概率跃迁到另一态。这称为量子跃迁 含时间的微扰论就是处理体系所处的位 势随时间发生变化时,或变化后,体系所处 状态发生的变化 (1)含时间的微扰论:H与t有关,体系 的哈氏量原为鱼(,P),随t有一微扰Ⅴ(r,t) i O_HY H(t=Ho+v(r, t)
以一定概率跃迁到另一态。这称为量子跃迁 。 含时间的微扰论就是处理体系所处的位 势随时间发生变化时，或变化后，体系所处 状态发生的变化。 (1) 含时间的微扰论： 与 有关，体系 的哈氏量原为 ，随 有一微扰 Hˆ t 0 H (r,P) ˆ ˆ t V ( r , t ) ˆ i H t ∂ ψ = ψ ∂ h H V ( r , t ) ˆ H ( t ) ˆ = 0 +