第十章量子散射的近似方法 (1)一些描述散射的物理量 在束缚态问题中,我们是解本征值问题,以 期与实验的能量测量值比较。而在散射问题中, 能量是连续的,初始能量是我们给定的(还有 极化)。这时有兴趣的问题是粒子分布(即散 射到各个方向的强度)。所以散射问题(特别 是弹性散射),主要关心的是散射强度,即关 心远处的波函数
第十章 量子散射的近似方法 （1） 一些描述散射的物理量 在束缚态问题中，我们是解本征值问题，以 期与实验的能量测量值比较。而在散射问题中， 能量是连续的，初始能量是我们给定的（还有 极化）。这时有兴趣的问题是粒子分布（即散 射到各个方向的强度）。所以散射问题（特别 是弹性散射），主要关心的是散射强度，即关 心远处的波函数
A.散射截面定义: 用散射截面来描述粒子被一力场或靶散射 作用是很方便的。反之,知道散射截面的性质, 可以推出力场的许多性质。而我们对原子核和基 本粒子性质,很多是这样推出的。这也是量子力 学中的逆问题 束不宽的(与散射区域比。当然与散射中 心尺度比较起来,是宽的)。为简单起见,达到 散射中心时,可用一平面波描述
A．散射截面定义： 用散射截面来描述粒子被一力场或靶散射 作用是很方便的。反之，知道散射截面的性质， 可以推出力场的许多性质。而我们对原子核和基 本粒子性质，很多是这样推出的。这也是量子力 学中的逆问题。 一束不宽的（与散射区域比。当然与散射中 心尺度比较起来，是宽的）。为简单起见，达到 散射中心时，可用一平面波描述
k·r-it 探测器 出射波 e 未被散射波 宏观定域束
i k r i t e ⋅ − ω
相对通量,Φλ,单位时间通过与靶相对静 止的垂直于传播方向上的单位面积的入射粒子数 (对于单粒子,显然即为概率通量) 与靶相对静 止的垂直平面
相对通量， ，单位时间通过与靶相对静 止的垂直于传播方向上的单位面积的入射粒子数 （对于单粒子，显然即为概率通量） Φλ
这时,单位时间,经散射而到达(0,)方 向d中的粒子数为 dnΦxd dn=o(,)①Ad2 比例常数一般是(0,)的函数;如入射方向 为轴Z(且束和靶都不极化),仅为θ的函数, 它的量纲为[,即面积量纲
这时，单位时间，经散射而到达 方 向 中的粒子数为 即 比例常数一般是 的函数；如入射方向 为轴 （且束和靶都不极化），仅为 的函数， 它的量纲为 ，即面积量纲 (,) θ φ z θ [ ] 2 L dn d ( , ) σ λ = θ φ Φ Ω dn ∝ Φ λ d Ω (,) θ φ d Ω