(3)跃迁几率 F ic m It 当0=0mk時, 略去第一项,则 此式与常微扰情况的表达式类似,只卿作代换:H"m→Fk 0mk→Omk,常微批的结果就可直接引用,于是得简谐微 扰情况下的跃迁几率为 k→>nt Emk 2no(@mk -o) F 28( kI-0 nut I 8( 同理 对于 rut 有 k→m 方m18(-E+m) 二式合 2ru 记之 k→>n fm下式土加)
（3）跃迁几率 当 ω=ωm k 时， 略去第一项，则 − = − − − mk mk i t mk m F e a 1 [ ] (1) 此式与常微扰情况的表达式类似，只需作代换：H ' mk→ Fmk , ωmk → ωmk-ω，常微扰的结果就可直接引用，于是得简谐微 扰情况下的跃迁几率为： | | ( ) 2 | | ( [ ] ) 2 2 ( ) | | 2 2 1 2 2 2 = − − → = − = − − mk m k mk mk m k mk k m F t F t t F W 同理， 对于 ω = -ωm k 有： | | ( ) 2 2 → = − + k m mk m k F t W 二式合 记之： | | ( ) 2 2 → = − k m mk m k F t W
(4)跃迁速率 k-》m k-→m Fm28(En-8k±O) 或 2兀 0k→m2 mk S(@mk ±) 讨论 1.δ(8m8k±九o)描写了能量守恒:8m8k±ho=0 2.8k>8m时,跃迁遠率可写为: k→→m 方|F128(6m-E+) 也就是说,仅当8m=8k-hq时跃迁几率才不为零,此时 发射能量为ω的光子。 2 nk26(6m-6k-1a)
（4）跃迁速率 | | ( ) 2 2 = = − → → mk m k k m k m F t W | | ( ) 2 2 2 → = k m mk mk F 或： （5）讨论 1. δ(εm-εk ± ω) 描写了能量守恒：εm-εk ± ω= 0。 2. εk >εm 时，跃迁速率可写为： | | ( ) 2 2 → = − + k m mk m k F 也就是说，仅当 εm=εk - ω 时跃迁几率才不为零，此时 发射能量为 ω 的光子。 3. 当εk <εm时， | | ( ) 2 2 → = − − k m mk m k F