第三章 静磁场 如 量 盐士盐 相想 河北师范大学重点建设课程
第三章 河北师范大学重点建设课程 静 磁 场
本章重点: 1、矢势的引入和它满足的微分方程、静磁 场的能量 2、引入磁标势的条件及磁标势满足的方程 与静电势方程的比较 3、了解AB效应和超导体的电磁性质 本章难点:利用磁标势解决具体问题 机动目录上页下页返回
本章重点： 1、矢势的引入和它满足的微分方程、静磁 场的能量 2、引入磁标势的条件及磁标势满足的方程 与静电势方程的比较 3、了解A-B效应和超导体的电磁性质 机动 目录 上页 下页 返回 结束 本章难点：利用磁标势解决具体问题
§1矢势及其微分方程 、稳恒电流磁场的矢势 稳恒电流磁场的基本方程 稳恒电流磁场:传导电流(即运动电荷)产生的不 随时间变化的磁场。 V×H 基本方程 边值关系7x(h2-1)=a V·B=0 n×(B2-B1)=0 本节仅讨论B=团H情况,即非铁磁的均匀介质。这 种情况静电场和磁场可以分离,不发生直接联系。 实际上当建立一个与电荷一起运动的参照系时, 在这个参照系中观测,只有静电场
§1 矢势及其微分方程 一、稳恒电流磁场的矢势 1．稳恒电流磁场的基本方程 机动 目录 上页 下页 返回 结束 稳恒电流磁场：传导电流（即运动电荷）产生的不 随时间变化的磁场。 = = B 0 H J 基本方程 − = − = ( ) 0 ( ) 2 1 2 1 n B B n H H 边值关系 本节仅讨论 情况，即非铁磁的均匀介质。这 种情况静电场和磁场可以分离，不发生直接联系。 B H = 实际上当建立一个与电荷一起运动的参照系时， 在这个参照系中观测，只有静电场
2.矢势的引入及意义 静电场V×E=0一 稳恒电流磁场VxH=-→ VB=0—B=V 物理意义 ds B (a)B与A的关系 B·dS=(V S 其中S为回路L为边界的任一曲面
2．矢势的引入及意义 静电场 = E 0 物理意义： （a） 与 A 的关系 B 稳恒电流磁场 = H J = = S S L B dS A dS A dl ( ) dS B L 其中S 为回路L 为边界的任一曲面 机动 目录 上页 下页 返回 结束 = B 0 A B A =
(b)磁通量只与曲面L的边界有关,与曲面的具体形状无关 乐B8=0=4+B6=0 B (2=28=25)口JBdS=BS (c)物理意义 ∮5a=「BS 沿任一闭合回路的环量代表通过由该回路为边界的任一 曲面的磁通量,而每点A无直接物理意义。 3、矢势的不唯一性 A'=A+VY VXA'=VXA+V(VY)=VA=B 令VA=0可减少矢势的任意性>W满足的方程?
沿任一闭合回路的环量代表通过由该回路为边界的任一 曲面的磁通量，而每点A无直接物理意义。 A A （b）磁通量只与曲面L的边界有关，与曲面的具体形状无关 L S A dl B dS = （c）物理意义 ３、矢势的不唯一性 = S1 S2 B dS B dS 2 1 ( ) dS dS dS = − = − A = A + = + = = A A A B ( ) A = 0 令 可减少矢势的任意性 满足的方程？ 机动 目录 上页 下页 返回 结束 B L 1 dS 2 dS 1 2 1 2 0 S S B dS B dS + = 0 S B dS =