Center for Theoretical Chemical Physics Laboratory of Molecular Catalysis Innovative Material 4-2 Boltzmann Distribution 为了得到理想气体的分布，Boltzmann使用了u空间 这样的一个抽象空间。在「空间中，空间的坐标是 所有组成体系的粒子的坐标，而山空间中的坐标的 只是一个粒子的广义坐标。之所以可以这样做的原 因是因为体系中的粒子都是同一类粒子，并且粒子 之间没有相互作用。所以体系的总Hamilton画数： a心w--a 2 W H= i 12m -n》 k=1 2m 李振华 2013/9/26 统计热力学第四章 16 造
李 振 华 制 2013/9/26 统计热力学第四章 16 造 §4-2 Boltzmann Distribution 为了得到理想气体的分布，Boltzmann使用了µ空间 这样的一个抽象空间。在Γ空间中，空间的坐标是 所有组成体系的粒子的坐标，而µ空间中的坐标的 只是一个粒子的广义坐标。之所以可以这样做的原 因是因为体系中的粒子都是同一类粒子，并且粒子 之间没有相互作用。所以体系的总Hamilton函数： ( , ) 2 ( ) 2 ( , ) 2 1 2 1 2 2 1 2 2 f f k i k i N i i N i i f N i i f N f N i i U q q q m p h U q h m p U q q q m p H
Center for Theoretical Chemical Physics Laboratory of Molecular Catalysis mnovative Material 9 所以每个粒子都可以用相同的坐标系统来描述。由于 完全意义上的精确确定一个粒子的坐标是不可能的 不如认为在空间中在{P,9}点的一个小体积元（相胞 ) △厂就代表体系中某一时刻的一个粒子的状态，体系的 N个粒子分布在很多个这样相同大小的相胞中。 h k dp dq. 李振华 2013/9/26 统计热力学第四章 17 造
李 振 华 制 2013/9/26 统计热力学第四章 17 造 所以每个粒子都可以用相同的坐标系统来描述。由于 完全意义上的精确确定一个粒子的坐标是不可能的， 不如认为在空间中在{p,q}点的一个小体积元（相胞） Δi就代表体系中某一时刻的一个粒子的状态，体系的 N个粒子分布在很多个这样相同大小的相胞中。 hi qk pk dq dp i