e立体图横截面飘截面图第四章2025/6/11
2025/6/11 第四章 1
第六章电磁感应主要内容电磁感应定律，自感与互感，能量与力。电磁感应定律由物理学知，穿过闭合线圈中的磁通发生变化时，线圈中产生的感应电动势e为d@Φe=dt式中电动势e的正方向规定为与磁通方向构成右旋关系。因此，当磁通增加时，感应电动势的实际方向与磁通方向构成左旋关系；反之，当磁通减少时，电动势的实际方向与磁通方向构成右旋关系
第六章 电磁感应 主 要 内 容 电磁感应定律，自感与互感，能量与力。 1. 电磁感应定律 由物理学知，穿过闭合线圈中的磁 通发生变化时，线圈中产生的感应电 动势 e 为 t e d d = − 式中电动势 e 的正方向规定为与磁通方向构成右旋关系。 因此，当磁通增加时，感应电动势的实际方向与磁通 方向构成左旋关系；反之，当磁通减少时，电动势的实 际方向与磁通方向构成右旋关系
感应电流产生的感应磁通方向总是阻碍原有磁通的变化，所以感应磁通又称为反磁通。感应电流产生意味着导线中存在电场，这种电场称为感应电场，以E表示。感应电场强度沿线圈回路的闭合线积分等于线圈中的感应电动势，即ddd.E.dl=e:dt又知Φ=[B·dS，得df,E.dl =-B.dsOt Js上式称为电磁感应定律，它表明穿过线圈中的磁场变化时，导线中产生感应电场。它表明，时变磁场可以产生时变电场
感应电流产生的感应磁通方向总 是阻碍原有磁通的变化，所以感应磁 通又称为反磁通。 感应电流产生意味着导线中存在电场，这种电场称 为感应电场，以E 表示。感应电场强度沿线圈回路的闭 合线积分等于线圈中的感应电动势，即 d d l d e t = = − E l 又知 = ，得 S B dS d d l S t = − E l B S 上式称为电磁感应定律，它表明穿过线圈中的磁场变化时， 导线中产生感应电场。它表明，时变磁场可以产生时变电场
根据旋度定理，由上式得aBds=0at由于该式对于任一回路面积S均成立，因此，其被积函数一定为零，即aBVxE=at此式为电磁感应定律的微分形式。它表明某点磁通密度时间变化率的负值等于该点时变电场强度的旋度。电磁感应定律是时变电磁场的基本定律之一，也是下一章将要介绍的描述时变电磁场著名的麦克斯韦方程组中方程之一
根据旋度定理，由上式得 ( ) d = 0 + S B E S t 由于该式对于任一回路面积 S 均成立，因此，其被 积函数一定为零，即 t = − B E 此式为电磁感应定律的微分形式。它表明某点磁通密度 时间变化率的负值等于该点时变电场强度的旋度。 电磁感应定律是时变电磁场的基本定律之一，也是 下一章将要介绍的描述时变电磁场著名的麦克斯韦方程 组中方程之一
6-2自感与互感在线性介质中，单个闭合回路电流产生的磁通密度与回路电流I成正比，因此穿过回路的磁通也与回路电流I成正比。与回路电流I交链的磁通称为回路电流的磁通链以表示，令与I的比值为L，即y1式中L称为回路的电感，单位为H（亨利）。由该定义可见，电感又可理解为与单位电流交链的磁通链。单个回路的电感仅与回路的形状及尺寸有关，与回路中电流无关。磁通链与磁通不同，磁通链是指与某电流交链的磁通
6-2 自感与互感 在线性介质中， 单个闭合回路电流产生的磁通密度 与回路电流I 成正比，因此穿过回路的磁通也与回路电流 I 成正比。 I L = 式中L 称为回路的电感，单位为H（亨利）。由该定义可 见，电感又可理解为与单位电流交链的磁通链。 单个回路的电感仅与回路的形状及尺寸有关，与回路 中电流无关。 与回路电流 I 交链的磁通称为回路电流 I 的磁通链， 以 表示，令 与 I 的比值为L，即 磁通链与磁通不同，磁通链是指与某电流交链的磁通