10.2磁矢量位和远场近似 966 10.2.2远场表达式 引入磁矢量位 简化求解电场 远场情况下 进一步简化求解电场 r-r 源 源 0 、之 近场（天线、电磁兼容） 远场（天线、散射体） 7
7 10.2.2 远场表达式 10.2 磁矢量位和远场近似 引入磁矢量位 简化求解电场 远场情况下 进一步简化求解电场 x y z r r ˆ ' r' 源 o r r − ' r x y z r' 源 o r r − ' r 近场（天线、电磁兼容） 远场（天线、散射体）
10.2磁矢量位和远场近似 960 远场情况下，可视为>1，矢量r和r-r'平行 r-以 考暴40-小 源 r- r-f.r' 对相位 (19) 对幅度 0 根据(18)：E=-joA-」V(V.A) y ous 幅度随1r的减小而减小 幅度随1高次方的减小而减小（舍去） E(r)=-joA(r) 远场 (20) 场的传播为径向P的平面波 H(r)=-ixE(r) 7 P
8 10.2 磁矢量位和远场近似 x y z r r ˆ ' r' 源 o r r − ' r r 远场情况下，可视为 kr 1 ，矢量 r 和 r r − ' 平行 ˆ ' ' r r − − = r r r r 对相位 ( ) ( ) j ' e ' d ' 4 ' k V − − = − r r A r J r r r r 对幅度 考察(17)： (19) 根据(18)： ( ) j j E A A = − − 幅度随1/r 的减小而减小 幅度随1/r 高次方的减小而减小（舍去） 远场 E r A r ( ) = −j ( ) ( ) ( ) 1 ˆ H r r E r = (20) 场的传播为径向 r ˆ的平面波
10.2磁矢量位和远场近似以 966 > 三维情况，由(19)和(20)，得 an-e 和'无关，可置于积分符号外 归一化 雷达散射截面(RCS) 的定义：D=4πr2 4r2E >二维情况，E(p)=-joA(p）=-4J(p)(p-p 利用Hankel函数的大宗量近似(P→oo) 9
9 10.2 磁矢量位和远场近似 ➢ 三维情况，由(19)和(20)，得 ( ) ( ) j j ' ˆ j e ' e d ' 4 kr k V r − = − r r E r J r r 和 r ’无关，可置于积分符号外 雷达散射截面（RCS）的定义： 2 s 2 2 2 s 3D 2 i = = 4 4 r r E E E 归一化 ➢ 二维情况， ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 2 0 j = ' ' d ' 4 S H k = − − − E ρ A ρ J ρ ρ ρ ρ 利用Hankel函数的大宗量近似（ → ） ( ) ( ) 2 2 j j j en k H k n k −