《粘性流体力学》课程教学课件（PPT讲稿）第七章 附面层方程和平板层流相似解

y方向动量方 ○p

0 ' ' =   y p y方向动量方程

(e+ 2 内能方程 /2),O(e+y2/2) O7、,onOT、 Oup Ovp (k-)+ (k--) X (+-)+一[A(+ OX Or a OX Oy 代入,e=h-p/,并减去动量方程乘速度并 做量级分析,得附面层能量方程 ch ch a ot pu+pv (k-) CLl、2 +l-+p

2 2 2 ( ) ( ) , , / [ ( )] [ ( )] ( ) ( ) ( / 2) ( / 2) y u y p u y T k y y h v x h u e h p y u x v u y y u x v v x y v p x up y T k x y T k x y e v v x e v u   +   +     =   +   = −   +     +   +     +   −   −     +     =   + +   +         做量级分析 得附面层能量方程 代入 并减去动量方程乘速度并 内能方程

P=P(X) 封闭方程,补充两个 P=PRT h =Cp T 边界条件 壁面 y=0 u=0 V=0 T=TW 附面层上界y->u=ueT->Te

P=P(x) • 封闭方程,补充两个 • P = R T • h = Cp T • 边界条件 • 壁面 y=0 u=0 v=0 T=Tw • 附面层上界 y ->  u=ue T ->Te

17.4平板不可压流动 Blasius解 L + ax M +1 +1 Ox 2 Op=o

17.4 平板不可压流动 Blasius 解 0 0 2 2 =     = +   +   =   +   y p y u y u v x u u y v x u 

设沿x轴方向放置一半无限长二维平板, 其前缘位于坐标原点,远前方气流速度 为V∞,其方向为x轴正向(图3-6)。由于 附面层外边流速均匀,所以沿x轴方向的 压强梯度等于0

• 设沿x轴方向放置一半无限长二维平板， 其前缘位于坐标原点，远前方气流速度 为V∞，其方向为x轴正向(图3-6)。由于 附面层外边流速均匀，所以沿x轴方向的 压强梯度等于0