4-2电动势首先讨论开路情况下外源内部的作用过程。在外源中非静电力作用下，正电荷不断地移向正极板P，负电荷不断地移向负极板N。极板上的电荷在外源中形成外源电场E，其方向由正极板指向负极板。显然，极板上电荷产生的电场力阻止电荷移动，一直到极板电荷产生的电场力等于外源中的非电力时，外源的电荷运动方才停止，极板上的电荷也就保持恒定
4-2 电动势 首先讨论开路情况下外源 内部的作用过程。 在外源中非静电力作用下， 正电荷不断地移向正极板 P ，负 电荷不断地移向负极板 N。 E 导电媒质 P N E 外 源 显然，极板上电荷产生的电场力阻止电荷移动，一 直到极板电荷产生的电场力等于外源中的非电力时，外 源的电荷运动方才停止，极板上的电荷也就保持恒定。 极板上的电荷在外源中形成 电场 E ，其方向由正极板指向负 极板
既然外源中的非静电力表现为对于电荷的作用力，因此，通常认为这种非静电力是由外电场产生的，以E表示。可见，E的方向与极板电荷形成的电场E的方向恰好相反。当E=-E'时，电荷运动停止。若外源的极板之间接上导电介质，正极板上的正电荷通过导电媒质移向负极板；负极板上的负电荷通过导电介质移向正极板。因而导致极板上电荷减少，使得E<E＇，外电场又使外源中的电荷再次移动，外源不断地向正极板补充新的正电荷，向负极板补充新的负电荷
既然外源中的非静电力表现为对于电荷的作用力， 因此，通常认为这种非静电力是由外电场产生的，以 E 表示。 可见，E 的方向与极板电荷形成的电场 E 的方向 恰好相反。当 E E 时，电荷运动停止。 若外源的极板之间接上导电介质，正极板上的正电 荷通过导电媒质移向负极板；负极板上的负电荷通过导 电介质移向正极板。 因而导致极板上电荷减少，使得 E E ，外电 场又使外源中的电荷再次移动，外源不断地向正极板 补充新的正电荷，向负极板补充新的负电荷
由上可见，极板上的电荷通过导电介质不断流失，外源又不断地向极板补充新电荷，从而维持了连续不断的电流。因此，为了在导电介质中产生连续不断的电流，必须依靠外源。当达到动态平衡时，极板上的电荷分布保持不变。这样，极板电荷在外源中以及在导电介质中产生恒定电场，且在外源内部保持E=-E，在包括外源及导电介质的整个回路中维持恒定的电流。E外源
当达到动态平衡时，极板上的电荷分布保持不变。 这样，极板电荷在外源中以及在导电介质中产生恒定 电场，且在外源内部保持 ，在包括外源及导 电介质的整个回路中维持恒定的电流。 E E 由上可见，极板上的电荷通过导电介质不断流失， 外源又不断地向极板补充新电荷，从而维持了连续不 断的电流。因此，为了在导电介质中产生连续不断的 电流，必须依靠外源
注意，极板上的电荷分布虽然不变，但是极板上的电荷并不是静止的。它们是在不断地更替中保持分布特性不变，因此，这种电荷称为驻立电荷。驻立电荷是在外源作用下形成的，一旦外源消失，驻立电荷也将随之逐渐消失
注意，极板上的电荷分布虽然不变，但是极板 上的电荷并不是静止的。它们是在不断地更替中保 持分布特性不变，因此，这种电荷称为驻立电荷。 驻立电荷是在外源作用下形成的，一旦外源消 失，驻立电荷也将随之逐渐消失
外电场由负极板N到正极板P的线积分称为外源的电动势，以e表示，即E'.dl富福外调达到动态平衡时，在外源内部E=-E'，所以上式又可写为E·dl驻立电荷产生的恒定电场与静止电荷产生的静电场一样，也是一种保守场。因此，Φ, E·dl =0考虑到导电介质中，J=E，那么，上式可写成-.dl = 0Φ. J.dl =0(均匀)
外电场由负极板 N 到正极板 P 的线积分称为外源的 电动势，以 e 表示，即 P N e d E l 达到动态平衡时，在外源内部 ，所以上 式又可写为 E E P N e d E l 考虑到导电介质中，J E ，那么，上式可写成 d 0 l J l 驻立电荷产生的恒定电场与静止电荷产生的静电场 一样，也是一种保守场。因此， d 0 l E l d 0 l J l (均匀)