铁磁质
1 铁磁质
铁磁质的磁化曲线 装置:环形螺绕环;铁磁Fe,Co,Ni及稀 钍族元素的化合物,能被强烈地磁化。 原理:励磁电流I;用安培定理得H H 2TR 实验测量B,如用感应电动势测 量或用小线圈在缝口处测量; B 由1=得出A~H曲线。=H 当外磁场变化一个周期时,铁磁质 HH 内部的磁场变化曲线如图所示;
2 装置：环形螺绕环; 铁磁Fe,Co,Ni及稀 钍族元素的化合物，能被强烈地磁化。 R NI H 2 = 实验测量B,如用感应电动势测 量或用小线圈在缝口处测量； r ~ H H B r o 由 = 得出 曲线。 原理:励磁电流 I; 用安培定理得H。 R I I 当外磁场变化一个周期时，铁磁质 内部的磁场变化曲线如图所示； H B Hc Hc − Br BS 一、铁磁质的磁化曲线
起始磁化曲线为oc, B磁化曲线形 当外磁场减小时,介质中的磁场并 成一条磁滞 不沿起始磁化曲线返回,而是滞后 回线。 于外磁场变化, 磁滞现象 7C 当外磁场为0时,介质中的磁 B 场并不为0,有一剩磁Bn; 矫顽力加反向磁场H, O 使介质内部的磁场为0, H 结论 继续增加反向磁场,介质 达到反向磁饱和状态; 铁磁质的H不是一个常数, 改变外磁场为正向磁场,它是的函数 不断增加外场,介质又达 到正向磁饱和状态。 B的变化落后于H,从而具有 剩磁,即磁滞效应
3 起始磁化曲线为 oc , B H o c 当外磁场减小时，介质中的磁场并 不沿起始磁化曲线返回，而是滞后 于外磁场变化， Hc Br Hc 当外磁场为 0 时，介质中的磁 场并不为 0，有一剩磁 Br ; 矫顽力——加反向磁场Hc， 使介质内部的磁场为 0， 继续增加反向磁场，介质 达到反向磁饱和状态； 改变外磁场为正向磁场， 不断增加外场，介质又达 到正向磁饱和状态。 磁化曲线形 成一条磁滞 回线。 结论 铁磁质的 不是一个常数， 它是 H 的函数。 r B的变化落后于H，从而具有 剩磁，即磁滞效应。 —— 磁滞现象
铁磁质的磁化机制%K③ (1)磁畴:铁磁质中由于原子的强 烈作用,在铁磁质中形成磁场很 强的小区域—磁畴。磁畴的体 积约为1012m 在无外磁场时,各磁畴排列杂乱无章,铁磁质不 显磁性; 在外磁场中,各磁畴沿外场转向,介质内部的磁场 迅速增加,在铁磁质充磁过程中伴随着发声、发热。 B
4 在无外磁场时，各磁畴排列杂乱无章，铁磁质不 显磁性； Bo (1)磁畴：铁磁质中由于原子的强 烈作用，在铁磁质中形成磁场很 强的小区域 ——磁畴。磁畴的体 积约为 10-12 m3 。 在外磁场中，各磁畴沿外场转向，介质内部的磁场 迅速增加，在铁磁质充磁过程中伴随着发声、发热。 二、铁磁质的磁化机制
随着外磁场增加,能够提供转向的磁畴越来越少,铁磁 质中的磁场增加的速度变慢,最后外磁场再增加,介质 内的磁场也不会增加,铁磁质达到磁饱和状态。 磁饱和状态 d H 起始磁化曲线 饱和磁化强度M等于每个磁畴中原来的磁化强度, 该值很大,这就是铁磁质磁性H大的原因。 磁滞( hysteresis)现象是由于掺杂和内应力等的作 用,当撤掉外磁场时磁畴的畴壁很难恢复到原来的形 状,而表现出来
5 随着外磁场增加，能够提供转向的磁畴越来越少，铁磁 质中的磁场增加的速度变慢，最后外磁场再增加，介质 内的磁场也不会增加，铁磁质达到磁饱和状态。 磁饱和状态 H B o a b c d 起始磁化曲线 饱和磁化强度MS等于每个磁畴中原来的磁化强度， 该值很大，这就是铁磁质磁性r大的原因。 磁滞 (hysteresis) 现象是由于掺杂和内应力等的作 用，当撤掉外磁场时磁畴的畴壁很难恢复到原来的形 状，而表现出来