礅介质中的高斯定 理和安培环路定理
1 磁介质中的高斯定 理和安培环路定理
、介质中的高斯定理 磁介质放在磁场中,磁介质受到磁场的作用要产 生磁化电流,磁化电流又产生附加磁场。 任一点的总磁强为:B=B+B 磁力线无头无尾。穿过任何一个闭合曲面的磁通 量为零。4BdS=0 <=、磁介质中的安培环路定理 1问题的提出 由于束缚电流和磁介质磁化的程度有B=B+B 关,而磁化的程度又决定于总磁场,所以价 磁介质和磁场的相互影响呈现一种比较复MK1 杂的关系
2 一、介质中的高斯定理 磁介质放在磁场中，磁介质受到磁场的作用要产 生磁化电流，磁化电流又产生附加磁场。 ' B B0 B 任一点的总磁强为： = + 磁力线无头无尾。穿过任何一个闭合曲面的磁通 量为零。 = 0 B dS s 二、磁介质中的安培环路定理 ' B B0 B = + M s I 由于束缚电流和磁介质磁化的程度有 关，而磁化的程度又决定于总磁场，所以 磁介质和磁场的相互影响呈现一种比较复 杂的关系。 1.问题的提出
可以象研究电介质与电场的相互影响一样,通过 引入适当的物理量加以简化。 2磁介质中的安培环路定理 在真空中的安培环路定理中:∮B,d=2 将其应用在磁介质中时,Σ为所有电流的代数和; 有磁介质的总磁场<传导电流>束缚电流 M·d=∑l 5d=∑/+5M,d·定义:磁场强度 (一M1)= B B ∑ M
3 可以象研究电介质与电场的相互影响一样，通过 引入适当的物理量加以简化。 在真空中的安培环路定理中： B dl = I 0 0 将其应用在磁介质中时，I为所有电流的代数和； 2.磁介质中的安培环路定理 = ( + ) 0 s B dl I I 有磁介质的总磁场 传导电流 束缚电流 = L s L M dl I B dl I M dl L L L = + 0 0 − = L L M dl I B ( ) 0 • 定义：磁场强度 M B H = − 0
5(0=M)d=∑7 ●定义:磁场强度 B fd=∑ 磁介质中的环路定理 物理意义:磁场强度沿闭合路径的线积分,等于环路 所包围的传导电流的代数和。 H的环流仅与传导电流I关,与介质无关。(当/相同 时,尽管介质不同,H在同一点上也不相同,然而环 流却相同。因此可以用它求场量H,就象求D那样。 3明确几点 ①.H是一辅助物理量,描述磁场的基本物理量仍然 是B。H是为消除磁化电流的影响而引入的, B和的名字张冠李戴了
4 − = L L M dl I B ( ) 0 • 定义：磁场强度 M B H = − 0 = L L H dl I 物理意义：磁场强度沿闭合路径的线积分，等于环路 所包围的传导电流的代数和。 的环流仅与传导电流 I 有关,与介质无关。(当 I相同 时，尽管介质不同， 在同一点上也不相同，然而环 流却相同。因此可以用它求场量 H ，就象求 那样。 D H H ①. 是一辅助物理量，描述磁场的基本物理量仍然 是 。 是为消除磁化电流的影响而引入的， H B H 3.明确几点： B 和 的名字张冠李戴了。 H 磁介质中的环路定理
②.H既与磁感应强度B有关,又与磁化强度M有关, 所以H又是混合物理量。 ③磁场强度的单位与磁化强度相同,安培/米,A/m ④若:=0不一定环路内无电流。 ⑥若∮d=0,不一定环路上各点的为0, 因为H是环路内、外电流共同产生的。 在各向同性的均匀磁介质(非铁磁介质)中,磁 化强度与磁场强度具有线性关系: M= xm,h nm为磁化率。 由h6 M有:B=1(H+M
5 ②. 既与磁感应强度 有关，又与磁化强度 有关， 所以 又是混合物理量。 H H B M ③.磁场强度的单位与磁化强度相同，安培/米，A/m ④.若 H dl = 0 ， 不一定环路内无电流。 ⑤.若 H dl = 0 ， 因为 H 是环路内、外电流共同产生的。 不一定环路上各点的 H 为 0， 在各向同性的均匀磁介质（非铁磁介质）中，磁 化强度与磁场强度具有线性关系： M m H = m 为磁化率。 由 ， M B H = − 0 ( ) B 0 H M 有： = +