35 Nal的色散曲线 30 很明显看到： 25 010>0T0 20 15 3 -0 10。 5 见Blakemore:Solid State Physics P111 (2V292) (000) (100) ←q→
见 Blakemore：Solid State Physics P111 NaI 的色散曲线 很明显看到： ωLO TO > ω
0o(0)=0ro(0) 25 LO LO TO 金刚石的振动谱 20 15 3 10 TA 1-0 5 见Blakemore:Solid State Physics P112 (V2V2V2) (000) (100) ←q→
见 Blakemore：Solid State Physics P112 金刚石的振动谱 LO TO ω (0) (0) = ω
二.长光学声波的宏观运动方程 M M. （2n-2)（2n-1) 2n (2n+1)(2n+2) 仍以双原子链为例，讨论一维离子晶体的振动，考虑到 正负离子受到极化场的作用，其运动方程写作： ① M,imn =-B(2un-uzn-1-um)+e'Ee Miin+1=-B(22n+1-hn-4n+2）-eE0 假定：Ee0=E,eor 只考虑长波，令q=0 和1.1节相比，这里考虑的是受迫振动。我们只考虑q=0解
二. 长光学声波的宏观运动方程 仍以双原子链为例，讨论一维离子晶体的振动，考虑到 正负离子受到极化场的作用，其运动方程写作： M+ M− * 2 2 21 21 * 21 21 2 22 (2 ) (2 ) eff n nn n eff n n nn Mu u u u eE M u u u u eE β β + −+ −+ + + =− − − + =− − − − JG JG 0 i t E Ee eff ω = JG 假定： 和1.1节相比，这里考虑的是受迫振动。我们只考虑 q＝0 解。 ① 只考虑长波，令q＝0