[-(1/2)Zi=1n ,2-Z;=1" Z/r,]W= E (2)其中：中=(1,2,...,n)令(1,2,...，n)=(1) 2(2)...n(n)并代入（2）式，分离变量，分解为n个单电子的Schrodinger方程，即
[-(1/2)Σi=1 n ▽i 2 -Σi=1 n Z/ri]ψ= Eψ (2) 其中 ：Ψ =ψ(1，2，.，n) 令 ψ(1，2，.，n) =ψ1 (1) ψ2 (2) . ψn (n) 并代入（2）式，分离变量，分解为 n 个单电子 的 Schrődinger 方程，即
H,W;(i) = E; 4;(i)其中 H=-(1/2)V2-Z/r按照前述方法分别解n个单电子的薛定谭方程，解出：出，和E中，称为单电子i的波函数E，为，轨道的能量
Ĥiψi(i) = Ei ψi(i) 其中 Ĥi = -(1/2)▽i 2 - Z/ri 按照前述方法分别解 n 个单电子的 薛定谔 方程，解出： ψi 和 Ei ， ψi 称为单电子 i 的波函数 Ei 为ψi 轨道的能量
体系的近似波函数=,42...n体系的总能量E=E,+E2+...+E,实际上原子中电子之间的相互作用是不能忽略的。在不忽略电子相互作用的情况下，用单电子波函数来描述多电子原子中单个电子的运动状态，这种近似称为单电子近似
体系的近似波函数 ψ =ψ1ψ2. ψn 体系的总能量 E = E1+E2+.+En 实际上原子中电子之间的相互作用是不能忽 略的。在不忽略电子相互作用的情况下，用单电 子波函数来描述多电子原子中单个电子的运动状 态，这种近似称为 单电子近似
在单电子近似下，体系中各个电子都分别在某个势场中独立运动，就象单电子体系那样。为了从形式上把电子间的势能变成与无关的函数便于解Schrodinger方程，常采用近似方法自洽场（SCF）法和中心力场法等方法
在单电子近似下，体系中各个电子都分别在 某个势场中独立运动，就象单电子体系那样。为 了从形式上把电子间的势能变成与rij无关的函数 便于解 Schrődinger 方程，常采用近似方法 自洽场（SCF）法 和 中心力场法 等方法
1.自洽场（SCF）法此方法最早由Hartree（哈特里）提出，后来被 Fock(福克)改进，所以又称为Hartree一Fock法。自洽场法：假定电子i处在原子核及其他（n-1）个电子的平均势场中运动
1. 自洽场（SCF）法 此方法最早由 Hartree (哈特里)提出，后 来被 Fock (福克)改进，所以又称为 Hartree－ Fock 法。 自洽场法 ： 假定电子 i 处在原子核及其他 （n-1）个电子的平均势场 中运动