讨论：△t推动力q=1．可表示为R热阻b△t =(ti -t2)推动力：热阻：R=元2．分析平壁内的温度分布Adtqdx = -l上限由x=b时，t=t2为x=x时，t=tqx因为t=tg=-(ti-t2)25x故平壁内任一等温面的温度为b
讨论： 热阻 推动力 = Δ = R t q Δttt = ( ) 1 2 − λ b R = 2．分析平壁内的温度分布 ∫∫ −= 2 0 1 q tt b λdtdx 上限由 2 = 时， = ttbx xx tt = = 时， λ λ x tttt x q 1 )(q 1−=⇒−= 1．可表示为 推动力： 热阻： 为 x b tt tt 21 1 − 故平壁内任一等温面的温度为 −= )( 21 tt b q −= λ 因为
2不随t变化（常数），t～x成呈线形关系。α= k。+kT若随变化关系为：则t~x呈抛物线关系。3.当a随变化时=( +) /2如：，热导率可取两壁面温度下入值的算术平均值
λ不随t变化（常数）， t～x成呈线形关系。 3．当λ随t变化时 λ = ( )/ λ1 2 + λ 2 若λ随t变化关系为： 则t～x呈抛物线关系。 如：λ1～t1，λ2～t2 = + kTk λ 0 热导率可取两壁面温度下λ值的算术平均值
2.2.2多层平壁的稳定热传导如图所示：以三层平壁为例假定各层壁的厚度分别为bi，b2，ba，各层材质均匀，导热系数分别为，2，入3皆视为常数；层与层之间接触良好，相互接触的表面上温度相等，各等温面亦皆为垂直于x轴的平行平面。>壁的面积为A，在稳定导热过程中，穿过各层的热量必相等
如图所示：以三层平壁为例 Q b1 b2 b3 x t t1 t2 t3 t4 ¾假定各层壁的厚度分别为 b 1，b 2，b 3，各层材质均匀，导 热系数分别为λ 1，λ 2，λ 3 ， 皆视为常数； ¾层与层之间接触良好，相互 接触的表面上温度相等，各等 温面亦皆为垂直于x轴的平行平 面。 ¾壁的面积为A，在稳定导热过 程中，穿过各层的热量必相 等。 2.2.2 多层平壁的稳定热传导
第一层(t) - t2 qbbti - t = Atib,第二层=△t29222b3第三层三△t39323对于稳定导热过程：qi=q2=q3=qAti+At,+At导出依据：在稳定传热时，通过各层的热流密度必然相等
)(q 21 1 1 1 tt b −= λ 21 1 1 1 q 1 ttt b Δ=−= λ 3 3 3 q 3 t b Δ= λ 2 2 2 q 2 t b Δ= λ 第一层 第三层 第二层 对于稳定导热过程：q1=q2=q3=q 321 3 3 2 2 1 1 (q ) ttt bb b Δ+Δ+Δ=++ λλλ 导出依据：在稳定传热时，通过各层的热流密度必然相等
tyA△t-t60b元2元At +At, + At3t, -tR, + R, + R3R +R + R同理，对具有n层的平壁，穿过各层热量的一般公式为t, -tn+1 -t-tn+R式中i为n层平壁的壁层序号
( () ) q 3 3 2 2 1 1 41 3 3 2 2 1 1 1 2 3 λλλλλλ bb b tt bb b ttt ++ − = ++ Δ + Δ + Δ = 321 41 321 321 q RRR tt RRR ttt ++ − = ++ Δ + Δ + Δ = ∑∑ = + = = + − = − = n 1i i 11 1 11 R q n ni i i i n tt b tt λ 同理，对具有n层的平壁，穿过各层热量的一般公式为 式中i为n层平壁的壁层序号