米 磁链方程式 1.假定条件 (1)无论笼型转子或绕线转子,都被等效成三相绕 线转子 (2)三相定子绕组ABC及三相转子绕组a,b,C在 空间对称分布,各相电流产生的磁势在气隙中 呈正弦分布; 波形不发生畸变 (3)不计磁路饱和及铁心损耗的影响; (4)不计温度和频率变化对电机参数的影响 电阻r为常数 2021年2月24日12时38分 6
2021年2月24日12时38分 6 一、磁链方程式 ◼ 1.假定条件 ⑴ 无论笼型转子或绕线转子，都被等效成三相绕 线转子； ⑵ 三相定子绕组A,B,C及三相转子绕组a, b, c在 空间对称分布，各相电流产生的磁势在气隙中 呈正弦分布； ⑶ 不计磁路饱和及铁心损耗的影响； ⑷ 不计温度和频率变化对电机参数的影响。 波形不发生畸变 电阻r为常数
米 、磁链方程式 磁链的变化在绕 组中产生电势e B b e|≤L dt 磁链与产生它的 以定子A轴为参考轴, 电流和磁势有关 Bc轴与互其差120空 磁链=Li 间角度;转子坐标与定 米 子坐标差0角 图7-1AB,C坐标系统 2021年2月24日12时38分
2021年2月24日12时38分 7 以定子A轴为参考轴， B.C轴与互其差120空 间角度；转子坐标与定 子坐标差 角 一、磁链方程式 A B C a b c u e L i r d e dt = − i 图7-1 A,B,C坐标系统 磁链与产生它的 电流和磁势有关 磁链＝Li 磁链的变化在绕 组中产生电势e = Li
米 磁链方程式 2两线圈的主磁链 以两个线圈的磁链为例:设三相异步电动机定 子和转子各有一个等效的整距、集中线圈1和 2,他们产生的基波磁势分别与实际定、转子 一相绕组产生的基波磁势相等 米 2021年2月24日12时38分
2021年2月24日12时38分 8 一、磁链方程式 ◼ 2.两线圈的主磁链 以两个线圈的磁链为例：设三相异步电动机定 子和转子各有一个等效的整距、集中线圈1和 2，他们产生的基波磁势分别与实际定、转子 一相绕组产生的基波磁势相等
米 磁链方程式 有效匝数:N1=2kn (7-1) 2W2k12 式中W,W2一定、转子绕组每相串联匝数; kw,ka一定、转子绕组的基波绕组系数 p一电动机的极对数 假定两线圈轴线重合 ①在线圈2中通入电流乙2 (图7-2) 米 2021年2月24日12时38分
2021年2月24日12时38分 9 有效匝数： 式中 W1 ,W2－定、转子绕组每相串联匝数； kw1 , kw2 －定、转子绕组的基波绕组系数； p －电动机的极对数。 ◼ 假定两线圈轴线重合： ①在线圈2中通入电流 （图7-2） 一、磁链方程式 1 1 1 2 2 2 2 2 w w W k N p W k N p = = (7 1) − 2 i
米 磁链方程式 线圈2产生的基波磁势幅值为F2=N2i2 (图7-2) 气隙磁密为正弦波,磁感强度为B2=1 设l为铁心长度,r为气隙平均半径,A为空气磁导率, 极距为r=2x/2p 线圈2每极平均磁通为n=12 An·N2i2 式中 气隙磁导 米 2021年2月24日12时38分
2021年2月24日12时38分 10 一、磁链方程式 F N i 2 2 2 = 2 2 2 0 N i B = l 线圈2产生的基波磁势幅值为 气隙磁密为正弦波，磁感强度为 线圈2每极平均磁通为 式中 －气隙磁导。 = 2 / 2 r p 2 2 2 0 2 2 2 m N i l N i = = 2 0 2 2 2 m rl N i p = = 设 为铁心长度，r 为气隙平均半径， 为空气磁导率， 极距为 0 （图7-2）