青岛科技大学：《静电场中的导体与电介质》课程教学课件（PPT讲稿，共五章）

空腔内有电荷时 E·dS=0 高斯 0 面 结论:空腔内有电荷+q时,空腔内表面有感 应电荷-q,外表面有感应电荷+q 青島科抆大学粉理窦验中心 祝卫堃

青岛科技大学物 理 实验中心 祝卫堃 空腔内有电荷时 结论: 空腔内有电荷+q时，空腔内表面有感 应电荷-q，外表面有感应电荷+q． d = 0 S E S   qi = 0 + S 高斯 面 q q -q

3、导体外紧靠导体表面附近的场强 导体表面外附近的场强与该处表面的电荷面密度成正比: E s「0>0,E个个n,⊥表面向外; σ<0,E付五,⊥表面指向导体。 证明:由静电平衡条件,表面附近场强垂直导体表面, 乐45E45+mn4S E·dS 侧面 O△S E EdS=E as 底 △S 十 0 0 青島科抆大学粉理窦验中心 祝卫堃

青岛科技大学物 理 实验中心 祝卫堃 E n   0   =  0 , E  n ,⊥    表面向外；  0 , E  n ,⊥    表面指向导体。 证明: 0    E = S E  由静电平衡条件， 表面附近场强垂直导体表面， E n   0    =  d d d d      =  +  +  下 底 侧 面 内 上 底 E S E S E S E S S          Δ 0   S =  E dS = E ΔS = 上底 3、导体外紧靠导体表面附近的场强 •导体表面外附近的场强与该处表面的电荷面密度成正比：

导体表面电荷分布规律 ESo 0个E个a√,EJ 孤立导体的电荷面密度与其表面的曲率有关,曲率越大电荷 密度越大。表面突出尖锐部分曲率大,电荷面密度大; 面比较平坦部分曲率小,电荷面密度小; 青島科抆大学粉理窦验中心 祝卫堃

青岛科技大学物 理 实验中心 祝卫堃 导体表面电荷分布规律 σ  E ;σ ,E  0 ε σ E = + + + + + + + + + 孤立导体的电荷面密度与其表面的曲率有关，曲率越大电荷 面密度越大。表面突出尖锐部分曲率大, 电荷面密度大; 表面比较平坦部分曲率小, 电荷面密度小;

尖端放电现象 带电导体尖端附 近的电场特别大,可 使尖端附近的空气发 生电离而成为导体产 生放电现象 个E个 青島科抆大学粉理窦验中心 祝卫堃

青岛科技大学物 理 实验中心 祝卫堃 带电导体尖端附 近的电场特别大，可 使尖端附近的空气发 生电离而成为导体产 生放电现象． 尖端放电现象 σ  E 

避雷针的工作原理 带电云 静电感应 电晕放电 可靠接地 青島科抆大学粉理窦验中心 祝卫堃

青岛科技大学物 理 实验中心 祝卫堃 静电感应 电晕放电 可靠接地 带电云 避雷针的工作原理 + + + + － － － －－ + + － +