3黄体动力学禁脑 器w 图3目无整性流体运动和受力情况 由于流体的动压强只是坐标和时间的函数，因此六面体内的流体在：轴向上所受的表 面力和质量力分别为 据牛第 定律，轴向上的表画力和质量力之和应等于六面体内流体的质量与：轴 向上的加速度的乘积。即 (（p-2）s-(p+2）5a+0p6=p6a出 整理上式，即可得：方向上单位质流体的运动方程式为 同理可得 器出 (3.28) 器出 若写成矢量形式，则为 1-1p=如 (3.29) 这就是无黏性流体的运动微分方程，由拉155年首次导出，又称拉运动微分方 程。它莫定了古奥流体力学的基础。式(38)中，如，= ,=0,则欧拉运动微分 由质点导数的概念，则式(328)可变为 《-驶-+，++ y-。胎+，+胎+ (330) 2架-数++0
无作流体运动微分方程的的努利积分 55 上式各个方程等右侧的前三重表示流体质点由位移动山：。，由而形成的 度分量的变化率，称为位变加速度。最后一项表示流体质点在经过由时间的运动后而形 好空隆分的空化有。称发加造皮。因此，活动道体质点的品能使为检受西 般地说。威拉运动微分方程中有，、 、,和B四个未知数。但只有三个分量方 程，必须与连续性方程结合起来成为封闭方程组，才能求解，从理论上说，无酷性流体动 定条件的流体运动中，来它的积分和解 3.5无黏性流体运动微分方程的伯努利积分 本节讨论无钻性流体运动微分方程在特定条件下的积分，称为伯努利积分 这一积分是在下述条件下进行的： (1)质量力定常而且有势，即 X=y=5,z= 所以，势函数甲=，y,)的全微分是 d=++仙+地+z 出0,0数00 此时流线与迹线重合，即对流线来说，符合条件 尚在得连条新物发暗大)冲帝个仿时管是双血，水、么面 (++z)-(++盟小-+出+ 根据积分条件，可得 dw-p,山+指，由+当，山+，山，+d山 +马9