《电动力学》课程教学资源（课件讲稿）第四章 电磁波的传播 4.3 有导体存在时电磁波的传播

电动力学第四章第四章电磁波的传播

电动力学 第四章 第四章 电磁波的传播

电动力学第四章第三节有导体存在时电磁波的传播导体中的电磁波趋肤效应

电动力学 第四章 第三节 有导体存在时电磁波的传播 ⚫ 导体中的电磁波 ⚫ 趋肤效应

电动力学第四章一、导体中的电磁波1．导体内的自由电荷分布j=oEap由电荷守恒定律√.J+=0p=V.DatD=cEp--v.j--ov.Eatapa一pat8Op(t)= Poe Po为t=0时刻的电荷密度。T=材料的弛豫时间/0

电动力学 第四章 1. 导体内的自由电荷分布 一、导体中的电磁波 由电荷守恒定律 J 0 t    + =  0 ( ) t t e     − = J E =  t      = −     = -材料的弛豫时间 J E t    = −  = −     =   D D E =  0 为t=0时刻的电荷密度

电动力学第四章一、导体中的电磁波1．导体内的自由电荷的分布由电荷守恒定律.TL0at08p(t) = poeT=&/一—一-材料的驰豫时间O0O一0K-三T>一可视为良导体80一般金属～10-17，只要频率不太高，即可视为良导体。导体内部没有净余电荷积累，电荷只能分布在表面上

电动力学 第四章 1. 导体内的自由电荷的分布 一、导体中的电磁波 由电荷守恒定律 J 0 t    + =  0 ( ) t t e     − =    = 1     − = 1   -材料的弛豫时间 -可视为良导体 一般金属 ,只要频率不太高,即可视为良导体。 1 7  1 0 s − 导体内部没有净余电荷积累，电荷只能分布在表面上

电动力学第四章一、导体中的电磁波2．均匀导体中时谐波的麦克斯韦方程对于时谐电磁波： E(x,t)= E(x)e-iolB(x,t) = B(x)e-iot导体中时谐波的麦克斯韦方程：导体中的麦克斯韦方程aBD=cEVxE=VxE=iouHatB=μHaDj=oEVxH=-i0sE+oEVxHat1V.E=0V.D=0V.B=0V.H=0

电动力学 第四章 2. 均匀导体中时谐波的麦克斯韦方程 J E =  D E =  0 0 B E t D H J t D B   = −    = +   =  = 对于时谐电磁波： ( , ) ( ) i t E x t E x e −  = 一、导体中的电磁波 B H =  ( , ) ( ) i t B x t B x e −  = 导体中时谐波的麦克斯韦方程：   = E i H     = − H i E E  +   = H 0   = E 0 导体中的麦克斯韦方程：