《电动力学》课程教学资源（课件讲稿）第二章 静电场 2.1 静电场的标势及其微分方程

电动力学第二章第二章静电场

电动力学 第二章 第二章 静电场

电动力学第二章第一节静电场的标势及其微分方程静电场的标势泊松方程及边值关系静电场能量

电动力学 第二章 第一节 静电场的标势及其微分方程 ⚫ 静电场的标势 ⚫ 泊松方程及边值关系 ⚫ 静电场能量

电动力学第二章一、静电场的标势1. 电势的引入静电场基本方程V·D=pVxE=0静电场是无旋场即d.E·di=0，故：两点间单位正电荷所受[.E.di= E.di电场力做功与路径无关。0L21两点的电势差：Op-o=-f'E.di-f'E.di物理意义：单位正电荷所受电场力做功的负值

电动力学 第二章 静电场基本方程   = E 0 一、静电场的标势 1.电势的引入   = D  静电场是无旋场即 0 ，故： L E d l  =  1 2 = L L E d l E d l     P Q P Q Q P   − = −  =  E d l E d l   物理意义：单位正电荷所受电场力做功的负值。 两点的电势差： Q P 两点间单位正电荷所受 电场力做功与路径无关

电动力学第二章一、静电场的标势1. 电势的引入'E.di -{'e.diIp-。=-[两点的电势差do=-E.di0000a07dn1OzoxayE=-VP静电场标势注意：只有电势差才有物理意义，单谈某点上的电势的绝对数值没有物理意义

电动力学 第二章 d d x d y d z d l x y z         = + + =      d E d l  = −  注意：只有电势差才有物理意义，单谈某点上的电势的绝对数值没 有物理意义。 一、静电场的标势 P Q P Q Q P   − = −  =  E d l E d l   两点的电势差 E = − 静电场标势 1.电势的引入

电动力学第二章一、静电场的标势1.电势的引入V.D=p静电场基本方程VxE=0静电场是无旋场×E=0，故引入标量函数pE=-Vp。静电场标势V×(-V0)= 0apa0a0dz=Vp.dldooxoy0zdo=-E.di

电动力学 第二章 静电场基本方程   = E 0 一、静电场的标势 1.电势的引入 E = −   −  = ( ) 0    = D  静电场标势 静电场是无旋场   = E 0 ，故引入标量函数： d d x d y d z d l x y z         = + + =      d E d l  = − 