电动力学第一章第一章电磁现象的普遍规律
电动力学 第一章 第一章 电磁现象的普遍规律
电动力学第一章第五节电磁场边值关系法向分量的跃变切向分量的跃变边值关系的应用
电动力学 第一章 ⚫ 法向分量的跃变 ⚫ 切向分量的跃变 ⚫ 边值关系的应用 第五节 电磁场边值关系
电动力学第一章一、法向分量跃变高斯定理ASd,D.dS =QnS介质20介质1d. D.ds =isD.ds+ D.ds+ID.ds=odsJ上底下底侧面侧高h0D,·AS-D,·AS =oASn.(D, -D)=oD2n - Din = α
电动力学 第一章 一、法向分量跃变 n 介质2 介质1 S S D dS Q = 侧 高 h → 0 2 1 n D D −= ( ) D D 2 1 n n − = 高斯定理 S D dS D dS D dS dS + + = 上底 下底 侧面 S D dS = D S D S S 2 1 n n − =
电动力学第一章二、切向分量的跃变安培环路定理1d, H.di = I+[,D.ds介质2dtJs介质1d,H.di -JHdli+J,H.di+JH.ai =I,+JD.dsJ侧高dtJs几侧高h→0H2 - - H · = Alαnx(H,-H)=a,H2t - H1, = αf
电动力学 第一章 二、切向分量的跃变 n 介质2 介质1 l f L H dl = S S d H dl H dl H dl I D dS dt + + = + 上 下 侧高 侧 高 h → 0 H H 2 1 t t f − = et H l H l l 2 1 t t f − = 安培环路定理 L S d H dl I D dS dt = + 2 1 ( ) n H H − = f
电动力学第一章电磁场边值关系矢量表示麦克斯韦方程标量表示,D.ds=Qn.(D, -D)=oD2n -Din = ,E.di =-B.dsinx(E,-E))=0E2, - E, = 0dtJsn.(B,-B)=0!B2n - Bin = 0f, B.dS = 0d,H.ai =I+%,D.asnx(H,-H)=αH2 - Hi,=αfdt Js实质为边界处的场方程
电动力学 第一章 电磁场边值关系 矢量表示 2 1 n D D − = ( ) 标量表示 2 1 n B B − = ( ) 0 2 1 n E E − = ( ) 0 2 1 ( ) f n H H − = D D 2 1 n n − = 2 1 0 B B n n − = 2 1 0 E E t t − = H H 2 1 t t f − = 实质为边界处的场方程 L S d H dl I D dS dt = + L S d E dl B dS dt = − 0 S B dS = S D dS Q = 麦克斯韦方程