流体的压缩性 不可压缩流体:流体的体积如果不随压力及温度变 化,这种流体称为不可压缩流体。 可压缩流体:流体的体积如果随压力及温度变化, 则称为可压缩流体 实际上流体都是可压缩的,一般把液体当作不可 压缩流体;气体应当属于可压缩流体。但是,如果压 力或温度变化率很小时,通常也可以当作不可压缩流 体处理
不可压缩流体：流体的体积如果不随压力及温度变 化，这种流体称为不可压缩流体。 实际上流体都是可压缩的，一般把液体当作不可 压缩流体；气体应当属于可压缩流体。但是，如果压 力或温度变化率很小时，通常也可以当作不可压缩流 体处理。 可压缩流体：流体的体积如果随压力及温度变化， 则称为可压缩流体。 流体的压缩性
第二节流体静力学 流体静力学是研究流体在外力作用下达到平衡的规律。 作用在流体上的力有质量力和表面力。 口质量力:作用于流体每个质点上的力,与流体的质量成 正比,如:重力和离心力。 口表面力:作用于流体质点表面的力,其大小与表面积成 正比,如:压力和剪力
流体静力学是研究流体在外力作用下达到平衡的规律。 作用在流体上的力有质量力和表面力。 ❑质量力：作用于流体每个质点上的力，与流体的质量成 正比，如：重力和离心力。 ❑表面力：作用于流体质点表面的力，其大小与表面积成 正比，如：压力和剪力。 第二节 流体静力学
1流体的物理特性 1.1密度p 单位体积流体的质量,称为流体的密度,其表达式为 (1-1) 式中p流体的密度,kg/m n—流体的质量,kg 流体的体积,m3。 不同的流体密度是不同的,对一定的流体,密度是压力p和 温度T的函数,可用下式表示: p=f(p, D)
单位体积流体的质量，称为流体的密度，其表达式为 v m = （1-1） 式中 ρ—— 流体的密度，kg/m3； m —— 流体的质量，kg； v —— 流体的体积，m3 。 不同的流体密度是不同的，对一定的流体，密度是压力p和 温度T的函数，可用下式表示 ： ρ＝f（p，T） （1-2） 1 流体的物理特性 1.1 密度ρ
液体的密度随压力的变化甚小(极高压力下除外),可忽 略不计,但其随温度稍有改变。气体的密度随压力和温度的变 化较肉玉力不太高、温度不太低时,气体的密度可近似地按理 想气体状态方程式计算: pM RT 式中p——气体的压力,kN/m2或kPa T 气体的绝对温度,K; M—气体的分子量,kg/kmol; R—通用气体常数,8.314kJ/ kmol.K
液体的密度随压力的变化甚小（极高压力下除外），可忽 略不计，但其随温度稍有改变。气体的密度随压力和温度的变 化较大。 RT pM v m = = 式中 p —— 气体的压力，kN/m2或kPa； T —— 气体的绝对温度，K； M —— 气体的分子量，kg/kmol； R —— 通用气体常数，8.314kJ/kmol·K。 (1-3) 当压力不太高、温度不太低时，气体的密度可近似地按理 想气体状态方程式计算：
气体密度也可按下式计算 =P0 上式中的p。=M/224kg/m3为标准状态(即T=273K及 p=133.3Pa)下气体的密度。 在气体压力较高、温度较低时,气体的密度需要采用真实 气体状态方程式计算
上式中的ρ0 ＝M/22.4kg/m3为标准状态（即T0 =273K及 p0 =133.3Pa）下气体的密度。 气体密度也可按下式计算 0 0 0 Tp T p = (1-4) 在气体压力较高、温度较低时，气体的密度需要采用真实 气体状态方程式计算