平面电淋波的传滑 V2H-% o"H 电磁波动方程 8t- 2) VxVxE=7×(-4 VxE=-0B/at OE VxH=y E+8 8t V×VxE=V(又.E)-VE 因为V(VE)-VE=-4m of 8 7.D=0 aE "E-HY Ot ∂2E -8 =0 电磁波动方程 8t2 返回上页]下页
第 六 章 平面电磁波的传播 2 2 2 ( ) t t − − = − E E E E 2） ( ) t − H E = t = + E H E D = 0 返 回 上 页 下 页 2 2 2 0 t t − − = H H H 电磁波动方程 0 2 2 2 = − − t t E E E 电磁波动方程 = − E B/ t = − E E E ( ) 2 因为
平面电效波的传滑 ·电磁波：脱离场源后在空间传播的电磁场。 ·平面电磁波：等相位面为平面的电磁波。 。均匀平面电磁波：等相位面是 平面，等相位面上任一点的E 相同、H相同的电磁波。 若电磁波沿x轴方向传播 图6.0.1沿x方向传播的一 H=H(x,t),E=E(c,)。与y,z 组均匀平面波 无关 返回上页下页
第 六 章 平面电磁波的传播 图6.0.1 沿 x 方向传播的一 组均匀平面波 电磁波：脱离场源后在空间传播的电磁场。 平面电磁波：等相位面为平面的电磁波。 均匀平面电磁波 ：等相位面是 平面，等相位面上任一点的 E 相同、H相同的电磁波 。 若电磁波沿 x 轴方向传播 H=H( x, t )，E=E (x , t)。与y,z 无关 返 回 上 页 下 页
第大1 平面电淋波的传滑 6.1.2均匀平面波(Uniform Plane Wave) 1均匀平面波条件：E=E(x,t),H=H(x,t) 假设波沿着x轴方向传播。等相位面与yoz平面平行 即 0=0 由Maxwell方程推导 8E V×H=yE+e @t 得yEx+8 0Ex=0 (1)》 81 x分量方程 0=-yE,-8 (2) Y分量方程 8 81 6E. =yE.+8 (3) Z分量方程 8x 返回上页]下页
第 六 章 平面电磁波的传播 即 0 , = 0 = y z = 0 + t E E x x （1） t E E x H y y z = − − （2） t E E x H z z y = + （3） 6.1.2 均匀平面波（Uniform Plane Wave） 由 Maxwell 方程推导 1 均匀平面波条件： E = E(x,t), H = H(x,t) t = + E H E 返 回 上 页 下 页 假设波沿着 x 轴方向传播。等相位面与yoz平面平行 x分量方程 Y分量方程 Z分量方程 得
第大章 平面电琳波的传播 6H V×E=-4 得 OH:=0 (4) 0t E的x分量方程 0E 0 H, (5) 8x 8t Y分量方程 0 H: =- (6) 8x 0t Z分量方程
第 六 章 平面电磁波的传播 = 0 t Hx （4） t H x E z y = （5） t H x Ey z = − （6） t = − H E Y分量方程 Z分量方程 E的x分量方程 得
平面电做波的传滑 。V.H=0→ 0Hx=0→H,=C0 ax 01 式(4) 0Hx=0 →Hx=C,=0(无恒定场存在) 8t 常数c1在波动问题中无 意义通常取为0 V.E=0 ⊙E=0→Ex=D() Ox -2 式(1)yE,+8 解得 Ex=Eoe 8t 由于一般介质中 二一一1近似认为E,为零 由于电场、磁场的x分量都为零故 沿波传播方向上无场的分量，称之为TEM波 (横电磁波) 返回上页 下页
第 六 章 平面电磁波的传播 式 (1) = 0 + t E E x x 解得 t ε γ Ex E － = 0 e 由于一般介质中 1 0 ( ) 1 x x Η Η C t x = = Ηx =C1 = 0 （无恒定场存在） 0 Ε D1 (t) x Ε x x = = H = 0 式 (4) 0 x t H = E = 0 沿波传播方向上无场的分量，称之为 TEM 波 （横电磁波）。 返 回 上 页 下 页 常数c1在波动问题中无 意义通常取为0 近似认为 E x 为零 由于 电场、磁场的x分量都为零故 ( 0 , 0) y z = =