《电磁场》课程教学课件（PPT讲稿，电磁场与电磁波）第五章 准静态电磁场

静态电嫩场 5.2 磁准静态场与集总电路 MOS Filed and Circuit 1.证明基尔霍夫电流定律 在9s场中，VJ=0一f、Js=0 VxH≈J fsas Jsds+s2 s =i-i3+3=0 即集总电路的基尔霍夫电流定律 ∑1=0 图521结点电流 返回上页下页

第 五 章 准静态电磁场 J dS  S J dS J dS J dS 3 3 2 2 1  1   =  +  +  S S S i i i 0 = 1 − 2 + 3 = 即集总电路的基尔霍夫电流定律 i = 0 1. 证明基尔霍夫电流定律 5.2 磁准静态场与集总电路 MQS Filed and Circuit 在 MQS 场中， J = 0 d = 0  J S S 图5.2.1 结点电流 返 回 上 页 下 页   H J

第五事 准静态电嫩场 2.证明基尔霍夫电压定律 考虑磁准静态场中的一个由电阻、电感、和电容串联的 电路。 在MQS场中，又·J=0(传导电流连续) VXH≈J 则电路中任意时刻的传导电流处处相等。电路中任一点的 传导电流密度是：J=y(E+E） 由E=-V0- OA 带入上式得：

第 五 章 准静态电磁场 考虑磁准静态场中的一个由电阻、电感、和电容串联的 电路。 在 MQS 场中， J = 0   H J 则电路中任意时刻的传导电流处处相等。电路中任一点的 传导电流密度是： （传导电流连续） ( ) e J E E = +  t  = − − A 由 E  带入上式得： e A J E t    = +  +  2. 证明基尔霍夫电压定律

第五 准静态电淋场 +vo+ 6A 8t K 片-可万=R+风 电源电阻、导线电阻、电阻器电阻 若沿着导线从A到B积分，则有： w-ow+ 电源电动势 -手d=款vx小w=8w R 0 电容器两极板间电压

第 五 章 准静态电磁场 若沿着导线从A到B积分，则有： B B B B e A A A A A J E dl dl dl dl t    = +  +      电源电动势 ( ) B A s s A A dl dl A dl A ds B ds t t t t t d di L dt dt       = =   =       = =      1 BA q U idt C C = = 电容器两极板间电压  ( ) B B i A A dl dl i R r R J i   s = = + +   电源电阻、导线电阻、电阻器电阻 BB A e A J E t    = +  + 

准静电场 0=++r中R归1士 即集总电路的基尔霍夫电压定律 ∑u=0 表明电路理论是特殊情况下得麦克斯韦电磁理论的近似。 当满足MQS的似稳条件时，研究场的问题时可以采用路 的方法。 返回 上页 下页

第 五 章 准静态电磁场 有 d 1 ( ) d ( ) d i L C R i t L i t i R r R u u u t c  = + + + + = + +  即集总电路的基尔霍夫电压定律 u = 0 返 回 上 页 下 页 表明电路理论是特殊情况下得麦克斯韦电磁理论的近似。 当满足MQS的似稳条件时，研究场的问题时可以采用路 的方法

准静态电淋场 5.3电准静态场与电荷驰豫 EQS Field and Charge Relaxation 5.3.1电荷在均匀导体中的驰豫过程 (Charge Relaxation Process in Uniform Conductive Medium) 在导体中，自由电荷体密度随时间衰减的过 程称为电荷驰豫。 设导电媒质y均均，且各向同性，在EQS场 中 7J= op J=YD/E、 8t V.D=p 返回上页 下页

第 五 章 准静态电磁场 在导体中，自由电荷体密度随时间衰减的过 程称为电荷驰豫。 设导电媒质 均匀，且各向同性，在EQS场 中  , t   = −  J + = 0       t J =  D /   D =  5.3 电准静态场与电荷驰豫 EQS Field and Charge Relaxation 5.3.1 电荷在均匀导体中的驰豫过程 （Charge Relaxation Process in Uniform Conductive Medium) 返 回 上 页 下 页