这种干涉现象在经典中有类似现象,如水 波通过二个缝后,在接收器上的强度分布 为 I1+ 1,12,12,1 2 ≠I 12 DETECT ABSORBER I,"Ihl I12"Ih, +yl
这种干涉现象在经典中有类似现象，如水 波通过二个缝后，在接收器上的强度分布 为 ，， ， 。 1 2 12 I + I ≠ I 1 I 2 I 12 I
通过缝1时,水波以he iot 描述; 通过缝2时,水波以he-ot描述; 强度I1=h1 通过1,2时,则以(h1+h2)e描述 12=h1+h2=h12+h22+(hh2+h1h2) =1+12+2√2cos8
通过缝 时， 水波以 描述； 通过缝 时，水波以 描述； 强度 ， 通过 ， 时， 则以 描述 。 1 i t 1 h e − ω 2 i t 2 h e − ω 1 2 i t 1 2 (h h )e − ω + 2 1 h 1 I = 2 2 h 2 I = I h h h h ( h h h h ) 2 * 1 * 1 2 2 2 2 1 2 12 = 1 + 2 = + + + 1 2 12 = I I 2 I I cos ++ δ
2 δ=81-δ 2 2y/12cos6即为干涉项 电子的干涉现象与这完全相似,但两者的 含意是本质不同的,前者是强度,后者是接收到 的电子多少。 这启发我们,电子的双缝干涉中的现象也 可用q12函数来描述(它们一般应是复函数)
即为干涉项 电子的干涉现象与这完全相似，但两者的 含意是本质不同的，前者是强度，后者是接收到 的电子多少。 这启发我们，电子的双缝干涉中的现象也 可用 函数来描述（它们一般应是复函数） 1 2 ϕ ,ϕ 1 i 1 1 h h e δ = 2 i 2 2 h h e δ = 1 2 δ = δ − δ 1 2 2 I I cosδ
B2=92 P12=q1+q2}2=1+p2+(q192+q12) P1+P2+2√Pcos88=81-82 φ1,φ2称为波函数(描述粒子波动性的函数 称为波函数),也就是说,接收器上某位置电子 数的多少,将由波函数的模的平方来表征。 空间若有两个波,强度则应由波函数1+q2 的模的平方来描述
称为波函数（描述粒子波动性的函数 称为波函数），也就是说，接收器上某位置电子 数的多少，将由波函数的模的平方 来表征。 空间若有两个波，强度则应由波函数 的模的平方来描述。 1 2 ϕ , ϕ 2 ϕ ϕ1 2 + ϕ 2 P1 1 = ϕ 2 P2 2 = ϕ 222 * * P () 12 1 2 1 2 1 2 1 2 = ϕ +ϕ = ϕ + ϕ + ϕ ϕ +ϕ ϕ P P 2 P P cos δ = 1 + 2 + 1 1 2 δ = δ − δ
但是, 电子是一个个出现的; 空间电子稀疏时,但时间足够长后,干 涉花纹照样出现
但是， 电子是一个个出现的； 空间电子稀疏时，但时间足够长后，干 涉花纹照样出现