E=[e+Ee,+(2+j5)e]e2306xy 根据上式可以求得传播常数、波长、频率分别为 k=23y0.62+0.82=23 2=2n =2.73m =1lOMHZ k 因为k.E≠求得 E=0.75 波面 E+E)国电场强度的x分量与y分量构成线 极化浪,它与相位不同且振幅不等的 (E +EtE) z分量合成后形成椭圆极化浪。由于 k 分量(Ex+E比E2分量的相位滞后,因 此合成矢量形成的椭圆极化波是右旋 的,如左图示
x y z k 波面 2.3 0.6 0.8 2.3 2 2 k = + = 2.73m 2 = = k = = = 110MHz v c f 根据上式可以求得传播常数、波长、频率分别为 x y z x Ey y z j 2.3( 0.6 0.8 ) 0.6 0 [ (2 j5) ]e e − − + − E = e + e + + e 因为 k E ， = 求得 0 Ey0 = 0.75 因电场强度的 x 分量与 y 分量构成线 极化波，它与相位不同且振幅不等的 z 分量合成后形成椭圆极化波。由于 分量 比 Ez分量的相位滞后，因 此合成矢量形成的椭圆极化波是右旋 的，如左图示。 ( ) Ex + Ey (Ex + Ey ) (Ex+Ey+Ez ) Ez
8.理想介质边界上平面波的斜投射 当平面波向平面边界上斜投射时,通常透射波的方向发生偏折,因此, 这种透射波称为折射波。入射线,反射线及折射线与边界面法线之间的 夹角分别称为入射角,反射角及折射角。入射线,反射线及折射线和边 界面法线构成的平面分别称为入射面,反射面和折射面,如下图示。 G⊥a 入射波 反射波 法、折射波 线 E2 46 y
8. 理想介质边界上平面波的斜投射 当平面波向平面边界上斜投射时，通常透射波的方向发生偏折，因此， 这种透射波称为折射波。入射线，反射线及折射线与边界面法线之间的 夹角分别称为入射角，反射角及折射角。入射线，反射线及折射线和边 界面法线构成的平面分别称为入射面，反射面和折射面，如下图示。 i t 1 1 2 2 x z 折射波 反射波 法 线 y r 入射波
可以证明,①入射线,反射线及折射线位于同一平面;②入射角 等于反射角0;⑥折射角O1与入射角O的关系为 k 式中k1=0√k2“=述条结论总称为斯耐尔定律。 设入射面位于x平面内,则入射浪的电场强度可以表示为 e=Ede jk,(xcosai +=coSy) 若反射浪及折射波分别为 E=E jk,(xcosar +cos Br Et=Ete jk(xcosattycos B:+:cosY)
可以证明，①入射线，反射线及折射线位于同一平面；② 入射角 i 等于反射角 r ；③ 折射角 t 与入射角 i 的关系为 1 2 t i sin sin k k = 式中 k1 = ， 1 1 k2 。 = 上述三条结论总称为 2 2 斯耐尔定律。 设入射面位于 xz 平面内，则入射波的电场强度可以表示为 i j ( cos cos ) 0 i 1 i i e − k x +z E = E r j ( cos cos cos ) 0 r 1 r r r e − k x + y +z E = E t j ( cos cos cos ) 0 t 2 t t t e − k x + y +z E = E 若反射波及折射波分别为
由于边界上(=0)电场切向分量必须连续,得 [E]e K: cos@,+ EDe I (cosa, tycosp.I=Ete jka(rcoa *ycosP.] 上述等式对于任意x及y变量均应成立,因此各项指数中对应的系数 应该相等,即 0=k cos B=k, cos B k, cosa=k, cosa,=k2 cosa 由第一式得知,C0s月=c0s月即0 B=,=1 这就表明,反射线和折射线均位于x平面
由于边界上 (z = 0) 电场切向分量必须连续，得 t r j ( cos cos ) 0 i j cos 0 [ e e ] 1 i 1 r r − k x − k x + y E + E t t j ( cos cos 0 [ e ] 2 t t − k x + y = E 上述等式对于任意 x 及 y 变量均应成立，因此各项指数中对应的系数 应该相等，即 1 r 2 t 0 = k cos = k cos 1 i 1 r 2 t k cos = k cos = k cos 由第一式得知， cosr = cos ， t 即 = 0 2 π r = t = 这就表明，反射线和折射线均位于xz 平面
考虑到a=ra,=-由述第可式获得 2 sin e. k sin e k 关系式 k cos a;=kco舰詨&折射波的相位沿边界的变化 始终与入射浪保持一致,因此,该式又称为相位匹配条件。 斯耐尔定律描述的电磁波反射和折射规律获得广泛应用。正如前言 中介绍,美军B2及F117等隐形飞机的底部均为平板形状,致使目标 的反射波被反射到前方,单站雷达无法收到回浪,从而达到隐形目的
i =r 1 2 t i sin sin k k = 斯耐尔定律描述的电磁波反射和折射规律获得广泛应用。正如前言 中介绍，美军 B2 及 F117 等隐形飞机的底部均为平板形状，致使目标 的反射波被反射到前方，单站雷达无法收到回波，从而达到隐形目的 。 关系式 表明反射波及折射波的相位沿边界的变化 始终与入射波保持一致，因此，该式又称为相位匹配条件。 1 i 1 r 2 t k cos = k cos = k cos 考虑到 i ， i , ,由上述第二式获得 2 π = − t t 2 π r r = − 2 π = −