第七均匀传输线中的导行电磁波u(z,t) = E(z,t) xdl =-Nj (z,t)xdl =j 2(z,t)- ji(z,t)(6)表明导线1和导线2之间的电压随t和z变化，在同一时刻，不同z值的横截面上的电场分布不同，所以不能简单的说传输线两导体之间的电压，只能说某截面内（即某一z值）的两导体间的电压穿过传输线两导体之间的单位长度内的磁通为：F m =IB xds = B(N' A)xds = NA xdl(7)= A.2= A = LoI(z,t)L.C。 = meL。为传输线每单位长度上的电感为传输线每单位长度上的电容
第 七 章 均匀传输线中的导行电磁波 表明导线1和导线2之间的电压随t和z变化,在同一时刻,不同z值 的横截面上的电场分布不同,所以不能简单的说传输线两导体之 间的电压,只能说某截面内(即某一z值)的两导体间的电压. 穿过传输线两导体之间的单位长度内的磁通为: (6) (7) 为传输线每单位长度上的电感 为传输线每单位长度上的电容
均匀传输线中的导行电磁波A.2分别满足(3），（4)两式(3)op0VxA+m4fm1Z吃0+m相减:0+meL1和T
第 七 章 均匀传输线中的导行电磁波 分别满足(3),(4)两式 (4) (3) 和 相减
均匀传输线中的导行电磁波第七1111u+ Lo=Z上述两式是用电压，电流表示的无损耗均匀传输线方程，又称电报方程.反映了沿线电压，电流的变化规律.由于沿线有感应电势的存在，导致两导体之间的电压随距离z变化，由于沿线有位移电流存在，导致导线中传导电流随距离变化aaz1+Lodzaza由此依据上述两个方程M(z,t)++aus得到传输线的电路模型12u(z,tCodzu=?z将基尔霍夫定律用到该电路的节点图7.1.1均匀传输线电路模型和回路中，即可得到上述两个方程
第 七 章 均匀传输线中的导行电磁波 上述两式是用电压,电流表示的无损耗均匀传输线方程,又称 电报方程.反映了沿线电压,电流的变化规律.由于沿线有感应 电势的存在,导致两导体之间的电压随距离z变化,由于沿线有 位移电流存在,导致导线中传导电流随距离变化. 由此依据上述两个方程, 得到传输线的电路模型 图7.1.1 均匀传输线电路模型 将基尔霍夫定律用到该电路的节点 和回路中,即可得到上述两个方程
均匀传输线中的导行电磁波第七由无损耗均匀传输线方程可以得到能量守恒关系：Cae(u)-0表明沿方向流动的功率UI的增量是储存在每单位长度传输线上的电场能量和磁场能量之和的减少率
第 七 章 均匀传输线中的导行电磁波 由无损耗均匀传输线方程可以得到能量守恒关系: 表明沿z方向流动的功率UI的增量是储存在每单位长 度传输线上的电场能量和磁场能量之和的减少率
第七章均匀传输线中的导行电磁波7.2无损耗均匀传输线的传播特性Propagating Characteristic of Lossless Uniform Transmission Line瞬态解7. 2. 1（lnstantaneousSolution)本节从传输线方程出发，求解方程，导出传输线上的电压电流表达式+c.=012和+1由上式1对t求导，2式对z求导可得u和I的波动方程电压波动方程电流波动方程111-1同理VL.C
第 七 章 均匀传输线中的导行电磁波 7.2 无损耗均匀传输线的传播特性 Propagating Characteristic of Lossless Uniform Transmission Line 本节从传输线方程出发,求解方程,导出传输线上的电压电流表达式 和 由上式1对t求导，2式对z求导可得u 和 I 的波动方 程 电压波动方程 电流波动方程 7.2.1 瞬态解 (Instantaneous Solution) 同理