第七章日时变电磁场主要内容位函数位移电流，麦克斯韦方程，边界条件，复能流密度矢量能流密度天量，正弦电磁场，位移电流7.．时变电磁场惟一性定理麦克斯韦方程8．正弦电磁场时变电磁场边界条件9.．麦克斯韦方程的复矢量形式标量位与关量位10.位函数的复量形式位函数方程求解能量密度与能流密度天量11.复能流密度矢量6
第七章 时变电磁场 主 要 内 容 位移电流，麦克斯韦方程，边界条件，位函数， 能流密度矢量，正弦电磁场，复能流密度矢量。 1. 位移电流 2. 麦克斯韦方程 3. 时变电磁场边界条件 4. 标量位与矢量位 5. 位函数方程求解 6. 能量密度与能流密度矢量 7. 时变电磁场惟一性定理 8. 正弦电磁场 9. 麦克斯韦方程的 复矢量形式 10. 位函数的复矢量形式 11. 复能流密度矢量
问题的提出I H xd/ =i（恒定磁场的安培环路定理）SI H xdl =Q J xdS =iuST H xd/ = Q J xdS = 0交变电路用安培环路定律思考为什么相同的线积分结果不同？电流不连续吗？原因所在？返下页回上页
交变电路用安培环 路定律 问题的提出 思考 经过S1面 经过S2面 返 回 上 页 下 页 为什么相同的线积分结果不同？电流不连续 吗 ？原因所在？ (恒定磁场的安培环路定理）
麦克斯韦设想在电容器极板间也有某种“电流通过，禾称为“位移电流”，在传导电流中断的地方就有位移电流接上去，传导电流与位移电流的总和称为全电流。全电流处处连续，S(J + Ja)gdS = 0安培环路定理相应的修正为：ST H xdl = Q (J + Ja)ds
麦克斯韦设想在电容器极板间也有某种“电流” 通过，称为“位移电流”，在传导电流中断的地 方就有位移电流接上去，传导电流与位移电流的 总和称为全电流。全电流处处连续。 安培环路定理相应的修正为：
下面来求解位移电流密度S(J + Ja)gdS = 0由全电流连续性NgdS = - JagdSdqNgS =.（电流连续性方程）dtNJDgIS = q(高斯定理）Ddq.DNagdsdsNDgS =Ndt dtItt
下面来求解位移电流密度 由全电流连续性 由 得 （电流连续性方程） (高斯定理） 即
ID称为位移电流密度，以J.表示。麦克斯韦将1tD即J.=t求得(J + J.)xds =0N×J+J.)=0上式称为全电流连续性原理。它包括了传导电流，运流电流及位移电流。位移电流密度是电通密度的时间变化率，或者说是电场的时间变化率
麦克斯韦将 称为位移电流密度，以 Jd 表示。 即 求得 上式称为全电流连续性原理。它包括了传导电流， 运流电流及位移电流。 位移电流密度是电通密度的时间变化率，或者 说是电场的时间变化率