式中0=4x×10N·A 真空中磁导率 O是与矢量产的夹角 也可写成B=xe 4兀 或d_0夏l×xF 4兀 因此,由磁场叠加原理可得到载流 导线在P点的磁感应强度 B=dB=∫ ×er 4
式中 ， 真空中磁导率 是 与矢量 的夹角 7 2 0 4 10− − = N • A Idl r 也可写成 或 2 0 4 r Idl e dB r = 3 0 4 r Idl r dB = 因此，由磁场叠加原理可得到载流 导线在Ｐ点的磁感应强度 = = 2 0 4 r Idl e B dB r
2.定律应用举例 例题一:载流长直导线的 磁场。一通有电流I的长 直导线,求导线外任一点P的磁感应强 度B,已知P与导线垂直距离为r 解:建立图示坐标系,取电流元l dr- lo Idz sin e 4 r ldz dB 方向:图示 (负ox方向)
２．定律应用举例 解：建立图示坐标系，取电流元 Idz 方向：图示 （负ox方向） 2 0 sin 4 r Idz dB = 例题一：载流长直导线的 磁场。一通有电流Ｉ的长 直导线，求导线外任一点Ｐ的磁感应强 度 B ，已知Ｐ与导线垂直距离为 0 r Idz z x y 2 1 dB p o z 0 r r
所有电流元在P点的dB方 向相同,则 b=dB= o c ldz sin 0 因 g0, (为与夹角) ldz dz=r csc 0de 0 60,⑧P CSC sin e X
所有电流元在Ｐ点的 方 向相同，则 dB = = 2 0 sin 4 r Idz B dB 因 （ 为 与 夹角） ， Idz r z r ctg = − 0 csc sin csc 0 0 2 0 r r r dz r d = = = z Id z x y 2 1 dB p o z 0 r r
所以 In cse eosin e B 0 4兀 20 0 sin ede 40 B (cos 6 COS 6 40 61 xX ,日2分别是直电流 始点与终点处电流流向与产的夹角
所以 (cos cos ) 4 sin 4 sin 4 1 2 0 0 0 0 2 2 0 2 0 0 2 1 = − = = r I d r I r cse Ir cse d B 分别是直电流 始点与终点处电流流向与 的夹角 1 ， 2 r Idz z x y 2 1 dB p o z
若直导线视为“无限 长”,则=0,2=x B 2 若1=,O2=x(半“无限长”直流导 线) 2 dB B=Aol 4m0 y
若直导线视为“无限 长”，则 1 = 0， 2 = 0 0 2 r I B = 若 （半“无限长”直流导 线） 1 = 2 = 2 ， 0 0 4 r I B = Idz z x y 2 1 dB p o z