1875年，克劳修斯提出：气体分子均方速度、 平均自由程和分子碰撞数等重要概念； 1860年，麦克斯韦导出分子速度分布定律； 1868年，玻尔兹曼将重力场引入分子速度分布 定律，得到熵的统计意义，形成麦克斯韦-玻尔 兹曼统计法，这是建立在经典力学基础上的，亦 称经典统计；主要用于分子间无相互作用的体系 如低压气体，稀溶液的溶质等；
1875年，克劳修斯提出：气体分子均方速度、 平均自由程和分子碰撞数等重要概念； 1860年，麦克斯韦导出分子速度分布定律； 1868年，玻尔兹曼将重力场引入分子速度分布 定律，得到熵的统计意义，形成麦克斯韦-玻尔 兹曼统计法，这是建立在经典力学基础上的，亦 称经典统计；主要用于分子间无相互作用的体系 ——如低压气体，稀溶液的溶质等；
20世纪初，诞生了量子力学，微观粒子的运动 用波函数或量子态描述，开始形成量子统计法 1900年，普朗克用经典统计法推导黑体辐射方程 时，对谐振子的能量采用量子化处理获得成功； 1905年，爱因斯坦提出光子学说，1924年，玻色 将黑体视为光子气体重导普朗克的辐射方程也获 得成功，在此基础上，爱因斯坦将其进一步推广 发展成为玻色一爱因斯坦量子统计法
20世纪初，诞生了量子力学，微观粒子的运动 用波函数或量子态描述，开始形成量子统计法 1900年，普朗克用经典统计法推导黑体辐射方程 时，对谐振子的能量采用量子化处理获得成功； 1905年，爱因斯坦提出光子学说，1924年，玻色 将黑体视为光子气体重导普朗克的辐射方程也获 得成功，在此基础上，爱因斯坦将其进一步推广 发展成为玻色-爱因斯坦量子统计法
1926年，费米发现，涉及到电子、质子和中子 等的某些物质体系，不能应用玻色-爱因斯坦统 计，其量子态受到泡利不相容原理制约，费米和 狄拉克提出另一种量子统计法—费米-狄拉克 统计。 经典统计和量子统计都是根据概率论，以微观粒 子为统计单位进行统计计算，两者的不同在于所 选用的粒子运动（力学)模型不同
1926年，费米发现，涉及到电子、质子和中子 等的某些物质体系，不能应用玻色-爱因斯坦统 计，其量子态受到泡利不相容原理制约，费米和 狄拉克提出另一种量子统计法——费米-狄拉克 统计。 经典统计和量子统计都是根据概率论，以微观粒 子为统计单位进行统计计算，两者的不同在于所 选用的粒子运动（力学）模型不同
1902年，吉布斯创立了统计系综理论（对微观状态求 加权平均)，使统计力学的应用范围扩大，原则上可以 应用于实际气体、流体混合物、液态、固态、电解质溶 液、高分子体系、气-液和液-液的临界现象，以及超流 和超导等领域。实际尚不能做到，关键是数学问题，难 以得到联系宏观平衡性质和粒子微观特性的解析式。为 得到解析式，现在发展的数学方法有：维里展开法，分 布函数的积分方程法，微扰法，密度泛函法，重整化群 法等，利用计算机的优势的蒙特卡罗法和分子动态学法 (得到宏观性质的数值解)
1902年，吉布斯创立了统计系综理论（对微观状态求 加权平均），使统计力学的应用范围扩大，原则上可以 应用于实际气体、流体混合物、液态、固态、电解质溶 液、高分子体系、气-液和液-液的临界现象，以及超流 和超导等领域。实际尚不能做到，关键是数学问题，难 以得到联系宏观平衡性质和粒子微观特性的解析式。为 得到解析式，现在发展的数学方法有：维里展开法，分 布函数的积分方程法，微扰法，密度泛函法，重整化群 法等，利用计算机的优势的蒙特卡罗法和分子动态学法 （得到宏观性质的数值解）
二、统计热力学中体系的分类 (P656) 1.独立子系与相倚子系： +近独立粒子体系：粒子间除可以产生弹性碰撞 外，没有任何相互作用。如理想气体 十相倚粒子体系：粒子间存在不可忽视的相互作 用。如实际气体 2.定域子系与离域子系： 十定域粒子体系：粒子只能在空间某个固定的位 置的附近作小范围运动。如晶体
二、统计热力学中体系的分类（P656） 1.独立子系与相倚子系： 近独立粒子体系：粒子间除可以产生弹性碰撞 外，没有任何相互作用。如理想气体 相倚粒子体系：粒子间存在不可忽视的相互作 用。如实际气体 2. 定域子系与离域子系： 定域粒子体系：粒子只能在空间某个固定的位 置的附近作小范围运动。如晶体