№船辅机-第3章离心泵[ Centrifugal Pump 2.扬程方程式 理论扬程即为进出叶轮的水头之差: 2 too 二1 18 2 g 1g 2 g pg g 根据理论力学,在研究非惯性系统的运动物体时,只 要加上惯性力来分析,则就可以采用惯性系统的一切 力学定律。于是就有 二1+ 二, 2 (3-4) pg 2g pg 2g 由于在r处的离心力为m(ro)2/r,单位液体重量的离心力 为ro2/g,从半径r1处至r2处的离心力对单位重量液体所 作的功: g 2 g
6 船舶辅机−第3章 离心泵[Centrifugal Pump] 2. 扬程方程式 ( ) g c c g p p z z g c g p z g c g p H z t 2 2 2 2 1 2 2 1 2 2 1 2 1 1 1 2 2 2 2 − + − = − + − + + = + + W g g p z g g p z + + = + + − 2 2 2 2 2 2 2 1 1 1 g u u r g r dr g W r r r r 2 2 1 2 1 2 2 2 2 2 1 2 1 − = = = 理论扬程即为进出叶轮的水头之差： 根据理论力学，在研究非惯性系统的运动物体时，只 要加上惯性力来分析，则就可以采用惯性系统的一切 力学定律。于是就有： 由于在r 处的离心力为m(r) 2 /r，单位液体重量的离心力 为r2 /g，从半径r1处至r2处的离心力对单位重量液体所 作的功： （3－4） （1）
№船辅机-第3章离心泵[ Centrifugal Pump 将上式所得结果代入(3-4)式,于是: 22-21)+ pg 20y+2g g 代入1式,即得离心泵扬程方程式: H 2-l 2 too g 2g g 运用余弦定理,去掉o项,则: 2u uI too 由于多数离心泵都是径向吸入,即没有切向分速, C1u=0,而c2a=u2-c2ctgB2,于是扬程方程即可写成: scg额定扬程与液体密度无关,与叶 轮直径、转速、叶片出口角有关
7 船舶辅机−第3章 离心泵[Centrifugal Pump] 将上式所得结果代入（3－4）式，于是： 代入1式，即得离心泵扬程方程式： 由于多数离心泵都是径向吸入，即没有切向分速， c1u=0，而c2u=u2 - c2rctg2 ，于是扬程方程即可写成： ( ) g u u g g p p z z 2 2 2 1 2 2 2 1 2 2 1 2 2 1 − + − = − − + (3 5) 2 2 2 2 1 2 2 2 1 2 2 2 1 2 2 − − + − + − = g c c g g u u Ht 运用余弦定理，去掉项，则： g u c u c H u u t 2 2 − 1 1 = 2 2 2 2 2 ctg g u c g u H r t = − 额定扬程与液体密度无关，与叶 轮直径、转速、叶片出口角有关