对于弹性散射 m,v y==皿=皿 m、V m1+m2 c.散射微分截面之间的关系 入射束的通量是指相对通量,所以在 实验室和在质心坐标系中,通量相等
对于弹性散射 c. 散射微分截面之间的关系 入射束的通量是指相对通量，所以在 实验室和在质心坐标系中，通量相等。 1 c 1 2 1 2 1 2 1 2 m v v m m v m v m m m m = = + = ′ γ +
于是 o(60,do)d20=σe(θ,d)d2e φo=φ oc(ee,)dOod cos eo oo(0o,o)dQ2 d cos e
于是 φ0 = φc c c c d c σ0 (θ0 , φ0 )dΩ0 = σ (θ , φ ) Ω ccc 0 0 000 c c (,) d d ( , cos ) d dcos σθφ Ω = θ = σφ Ω θ θ
由 y+cos e Cos 0 (1+y2+2cos0.)2 0(60,c) (1+y2+2ycos0)32 1+r e (,)
由 c 0 2 12 c cos cos (1 2 cos ) γ + θ θ = +γ + γ θ 000 ccc 2 32 c c (1 2 cos ) (,) (,) 1 cos +γ + γ θ σ +γ θ θ φ = σθφ
B.散射振幅: 我们现在讨论一种稳定情况,即入射束的粒 子不断入射,长时间后体系达到稳定状态的情况 考虑一个质量为m1的粒子被一位势 散射(当r→>∞,V(r)趋于0比1r快)。 感兴趣的是满足这一条件的物理问题。至于库 仑散射这里不讨论。 实验室系:
B．散射振幅： 我们现在讨论一种稳定情况，即入射束的粒 子不断入射，长时间后体系达到稳定状态的情况 考虑一个质量为 的粒子被一位势 散射（当 ， 趋于 0 比 快）。 感兴趣的是满足这一条件的物理问题。至于库 仑散射这里不讨论。 实验室系： m1 V(r) r → ∞ V(r) 1 r 2 0 1 1 E mv 2 =
质心系: E 2 I1V2 I-m m fm +m2 μv E 2 m 所以,如是两粒子散射,则约化质量为 mir 1m2 而E=EO m1+m2
质心系： 所以，如是两粒子散射，则约化质量为 ，而 2 1 2 2 1 2 12 12 1 1 mv mv E m( ) m( ) 2 mm 2 mm − = + + + 2 0 1 1 v E 2 m μ =μ = 1 2 1 2 m m m m + μ = 0 1 E m E μ =